Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Te km i sk Ti ds kri ft
kvarstår oförändrad. Enligt formeln ovan erhålles en
väsentlig reducering av et vid osymmetrisk brytning
i förhållande till symmetrisk.
Emellertid bli förhållandena helt annorlunda, om
en verklig krets kortslutas under största osymmetri,
och likströmskomposanten vid brytningen
neddäm-pats till samma värde som den konstanta
likströmmen i det ovannämnda ideella fallet. Enklaste sättet
Fig. 16. Tändspänningen vid odämpad osymmetrisk
brytström.
att undersöka fallet torde vara att välja några
konkreta fall med normalt förekommande värden på
eos cp och på ett eller annat sätt bestämma et för de
successiva nollpassagerna av strömmen. I fig. 17
visas den grafiska lösningen för eos cp = 0,05 för det
enfasiga fallet. Medelst en approximationsmetod har
problemet löste för eos cp = 0,05, 0,1, 0,15 och 0,30.
Resultaten ha sammanställts i fig. 18, varvid punkter
med samma eos cp för tydlighetens skull
samman-bundits med en kurva. Av tabellen liksom av
diagrammet framgår, att man i allmänhet ej kan tala
om någon reducering av brytspänningen vid
osymmetrisk brytning i jämförelse med symmetrisk. I
själva verket kan tändspänningen i förra fallet uppgå
till fulla spänningsamplituden.
Återvändande spänningen.
Eftersom en verklig krets (kraftnät,
provanläggning) alltid innehåller kapaciteter, vilka skola upp-
metri (eos q, = 0,05).
Tand-
likströmskomposanten.
laddas av den återvändande spänningen, kan denna
ej oändligt snabbt antaga det av kretsens emk givna
värdet, et. I verkligheten uppstår alltid ett dämpat,
periodiskt förlopp, vars frekvens (frekvenser)
bestämmes av kretsens egenskaper. Det är utan vidare
klart, att svängningsfrekvensen oeh därmed
återvändande spänningens tidsderivata är av stor
betydelse för brytförloppets avslutande.
I vissa idealiserade fall kan man beräkna den
återvändande spänningen. Yi behandla ett dylikt fall
i anslutning till fig. 19.
Förlusterna i kretsen försummas och kapaciteten
antages koncentrerad. Brytningen förutsättes ideell,
vilket innebär, att brytaren har oändlig
ledningsförmåga ända till strömmens nollgenomgång, då den
momentant antar värdet noll.1 En dylik ideell
brytning kan tänkas uppkomma på så sätt, att en ström
av samma storlek som kortslutningsströmmen men
med motsatt fas i brytögonblicket inpressas i
brytstället. Den återvändande spänningen kan alltså
uppfattas som den emk, vilken, insatt i brytstället,
tillsammans med kretsens emk ger en resulterande
ström = 0.
I kretsen i fig. 19 antages en emk
e = E0 cosait
Stationära strömmen blir då
i = sin oj t = 10 sin m t
coL
i En dylik ideell brytare kallas i engelsk litteratur
understundom "a-switch".
Spänningen över bryfa†ä//e† > er • ptt^, ’ J<° s/n ^’ 1
’ cpt^sxfito’) ■ t - EoZf-c^ (eos o/ - eos COof)
» E0 C/- eos cop/J arf
Hed hänsyn HU för/usferna i kretsen gä//er
er" Eo C/- eos u>J)
/
Fig". 19. Återvändande spänningen vid ideell brytning-.
6
8 jan. 1938
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
