Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Skeppsbyggnadskonst och Flygteknik
Ekvationerna (1 a) och (2) giva:
(3) Ä = k1 pmax L1/3 — a Llls.
a — den för visst sprängämne konstanta produkten
— Pmax•
n
Vid insättning i ekv. (1) erhålles slutligen:
LV3
(4) pr=a
vilken formel uttrycker sambandet mellan
laddningsvikt och de största tryck, som uppträda på olika
avstånd från sprängcentrum, och i vilken « är en för
varje sprängämne specifik konstant.
Vid fullständig detonation av en sprängladdning
avgives till omgivningen en energimängd, som för
ett och samma sprängämne är direkt proportionell
mot laddningsvikten. Sker detonationen i ett
homogent elastiskt medium, avgives energien, såsom ovan
nämnts, i form av en sfärisk tryckvåg. Om
energiförlusterna i det elastiska mediet försummas, kommer
den energimängd, som i form av tryckvåg passerar
genom varje sfärisk yta med sprängcentrum såsom
medelpunkt, att vara konstant. Den energimängd,
som passerar genom ytenheten på en sådan sfärisk
yta blir omvänt proportionell mot sfärens radie.
er — sprängvågsenergi per ytenhet vid avståndet r
från sprängcentrum.
k2 rr sprängämneskonstant, angivande den
energimängd, som avgives till omgivningen vid
detonation av en viktsenhet av sprängämnet
ifråga.
Reflexion av tryckvågor.
Om en i ett homogent elastiskt medium
fortskridande tryckvåg når en diskontinuitetsyta, sker
antingen reflexion med tryckökning i primärmediet,
ingen reflexion eller reflexion med hastighetsökning
i primärmediet. Ankommer tryckvågen ej vinkelrätt
mot diskontinuitetsytan, sker även brytning av
densamma. Då emellertid brytningsfenomenet ej är av
betydelse för betraktelserna i det följande, lämnas
•let här åsido.
Den hastighet, c, med vilken en tryckvåg fortplan
tar sig i en vätska är:
-WrVi
där p = tryck, q — masstäthet, y. —
volymselasti-citet.
Partikelhastigheten, v, i vågen är emellertid
betydligt mindre. I en ej reflekterad våg är:
= V
V ~ Vxq’
För tryckfördelningen vid övergång mellan två
medier gäller:*
f _ ^ _ P<2 _ = r >
i Vxi Q! Vxi Qi Vx2 Q2
_ [Pl -tPr = Pl-
* Formlerna angivna av professor W. Weibull.
px — tryck i den primära tryckvågen. pr —
tryckökning resp. tryckminskning i primärmediet på grund
av reflexion. p2 — tryck i den i det sekundära
mediet utgående tryckvågen. x2, q1 och q2 —
volyms-elasticitet och masstäthet hos primär- resp.
sekundärmediet. v2 -— gränsskiktets hastighet =
partikelhastigheten i sekimdärmediet.
Om produkten av volymselasticitet och masstäthet
är lika för medierna på båda sidor om en
diskontinuitetsyta, kommer en tryckvåg att fortplantas
mellan dessa utan reflexion. Detta innebär, att
tryck-vågens hela energi överföres till sekundärmediet.
Om produkten av volymselasticitet och täthet har
ett större värde för mediet bakom diskontinuitetsytan
än för primärmediet, inträffar reflexion, varvid
partikelhastigheten i primärmediet nedgår på grund av
interferens mellan den direkta och den reflekterade
vågen, under det att trycket i primärmediet ökas.
Detta slag av reflexion benämnes i det följande
"tryckreflexion". Har det reflekterande mediet
mycket hög elasticitetsmodul och stor täthet i
förhållande till primärmediet, blir reflexionen i det
närmaste fullständig. I så fall nedgår
partikelhastigheten intill den reflekterande ytan mot noll, medan
övertrycket stegras till det dubbla. Tryckreflexion
inträffar även, om en tryckvåg når ett skikt, som på
grund av yttre krafter (t. e. inspänningskrafter)
bjuder motstånd mot partikelrörelsen i primärvågen.
Tryckreflexion innebär, att en del av tryckvågens
energi reflekteras till primärmediet. Vid fullständig
tryckreflexion överföres ingen energi till
sekundärmediet.
Om produkten av volymselasticitet och täthet har
ett mindre värde för mediet bakom
diskontinuitetsytan än för primärmediet, inträffar ävenledes
reflexion. Härvid kommer emellertid trycket i
primärmediet att minskas, medan partikelhastigheten i
primärmediet ökas. Detta slag av reflexion benämnes i
det följande "hastighetsreflexion". Vid fullständig
hastighetsreflexion nedgår övertrycket vid
diskontinuitetsytan till noll, medan partikelhastigheten i
primärvågen ökas till det dubbla.
Hastighetsreflexion innebär liksom tryckreflexion,
att en del av tryckvågens energi reflekteras till
primärmediet. Vid fullständig hastighetsreflexion
överföres ingen energi till sekundärmediet.
Verkan av en detonationsvåg mot ett inspänt mål.
För att så långt möjligt förenkla problemet och ej
i diskussionen indraga de svårbehandlade
hydrodynamiska förhållanden, som uppträda på sidorna av och
bakom ett hinder, har i det följande antagits, att
sprängmålets yta är i det närmaste plan och
vinkelrät emot detonationsvågens fortplantningsriktning
samt utgör en delruta utav en större yta. Dessa
antaganden motsvara rätt väl de förhållanden, som råda
vid undervattenssprängningar mot fartyg, ty de
bordläggningsplåtar, som ligga närmast sprängcentrum och
följaktligen äro mest utsatta, äro oftast vinkelräta
emot detonationsvågens fortplantningsriktning. De
formler, som i det följande uppställas för verkan mot
ytterbottnar, torde emellertid även vara användbara,
när det gäller målytor med en mindre snedställning
i förhållande till tryckvågens frontplan, om i stället
för målytan införes dennas projektion på detta
front-plan.
67
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
