Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 34. 20 september 1947 - Gynnsammanste hastighetsförhållandet i ejektorer, av Tore Brandin
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
(>692
TEKNISK TIDSKRIFT
Gynnsammaste värdet på hastighetsförhållandet
Wi _ . 7l2
Wo V ho
finner man genom att söka maximum av hjh0 vid
konstant mängdförhållande mJm0. Strängt taget bör man
härvid behandla oc och ß som funktioner av lu utom när det
är fråga om inkompressibla medier. För praktiska behov
kan man emellertid försumma variationen av a. och ß
med h„.
Fn annan metod är att söka minsta
drivmedelsförbrukningen, dvs. maximum av n^lm^ vid konstant hjh0.
Gör man en undersökning av uttrycket (7) finner man att
största värdet på förhållandet mellan
värmeinnehållssteg-ringen ht vid kompressionen och värmefallet h0 i
expansionsmunstycket, dvs. maximum av h^h0, får man om
Wi
Wo
= V/— = v —f 1 -A
\ ho »2ct\Vl— 4a2 /
där
Vo ’/2 V k Vk <*
ß("U + I1U +
2) — f]ör]k (
mo , Vi m.
oc–––-1–-—
m 2 r]ö m
o’
(8)
(9)
\rri2 m o
För att få en uppfattning av vad denna lösning innebär
skall några förenklande antaganden göras. Drivmediets,
blandningens och insugna mediets tätheter kallas för
respektive f?0, £>! och o,. Medierna förutsättes inkompressibla
och ideala, dvs. följande kontinuitetsekvation gäller
m o m 1
Qo Qi
in t
Ol
(10)
Vidare är vid inkompressibla medier, eller när det är fråga
om så små tryckändringar att täthetsändringarna kan
försummas, värmeinnehållsändringarna proportionella mot
tryckdifferenserna dividerade med tätheterna och således
p-2— Px Rh P2— P* h P2 — Px
<x /i2 =–, p hl —-, tii = -
Qo Q\ Q2
Q2 o £2
a — —, ß = —
Qo £>i
;ii). (12)
Gör man nu insättning i ekv. (8) och (9) samt sätter
— r]0 får man
W2 _ i / Qo 1
Wo V
1
02 2\\Jl -4a2
Vo Vk
Jmo 4 Qi m2 4 Qo\ , t Qz , t
(1 — \/ — H–V/ + \/–-b \
Mmi I Qo mo > Qi > Qo V
/ Qz
Qo
Q2
(13)
(14)
Med ledning av dessa ekvationer har i fig. 3 uppritats
kurvor över optimala värdet på wjw0, som funktion av
m^jm^, under förutsättning att VoVk = 0,6. Kurvorna
representerar tre värden på ejQ0, nämligen 0,25, 1 och 4. För
att visa inverkan av storleken på verkningsgradsprodukten
?7o*7*har även några kurvor uppritats med qJq0.= 1.
För att se under vilka förhållanden det är särskilt viktigt
att dimensionera så att rätt hastighetsförhållande erhålles,
jämföres värmeinnehållsstegringen hlf opt, som man får då
wjw0 är lika med optimala värdet och det iia, som svarar
mot wjw0 i=0. Man finner att ju mindre mjniy och qJq0
är samt ju större VoVk är desto större blir förhållandet
h\,0ptlh1, jfr fig. 4.
Söker man, under förutsättning att at ,= ,ß ,= 1, maximum
au m^lm,, i ekvationen (7) vid varierande hjh0 får man
detta för
W’i
Wo
V ho b2 — l
där
b -
V Vo v k —
/1 — Vo V k
(15)
(16)
1 ho
V hl
Definierar man ejektorns totala verkningsgrad enligt
följande
Vej
mt hi
m0 (ho
(17)
samt insätter nu’1110 enligt ekvation (7) med hänsyn tagen
till (15) och (16) finner man att verkningsgraden har ett
maximum för
=Ui -sjv-vovt)
no £
Den maximala verkningsgraden är
Vej
1 —Vi — Vo Vk
1 + \1\ — VoVk
(18)
(19)
och svarar mot ett konstant mängdförhållande mjm0 — 1
helt oberoende av VoVk-
Litteratur
1. Weydanz, W: Die Yorgänge irx Strahlapparaten. Berlin 1939.
2. Flügel, G: Berechnung von Strahlapparaten. Berlin 1939.
Fig. 3. Optimalt hastighetsförhållande wjw0 som funktion av m,/m, vid
t.v. konstant VoVk<=0,6, t.h. konstant =
Fig. 4. Förhållande mellan optimala
värmeinnehållsstegringen h„ 0pt och h,
för w, w0=0 som funktion av 111,1m,.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
