Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 46. 15 december 1951 - Tredimensionell strömning i axialkompressorer, av Jan R Schnittger
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
1088
TEKNIS K TIDSKRIFT
Fig. 2.
Potentialströmning. Hastighetsfördelning i radiell och axiell
led samt avloppsvinkel
vid ledskena med
nav-förhållande rot: topp
= 0,5; ztrn axiellt
avstånd från gittret med
innerradien som
referenslängd.
tioner utvecklas ringvirvelfältstyrkan eller
avloppsvinkeln ur gittret.
Med hjälp av en lösning enligt Traupel har ett
dylikt fall beräknats. Resultatet framgår av fig.
2, som visar radial och axial hastighetsfördelning
jämte avloppsvinkel vid ett ledskenegitter.
Karakteristiskt för detta fall är, att
axialhastighe-ten långt bakom gittret åter blir konstant över
radien, samtidigt som radialhastigheten
avklingar. Gittrets enda kvarstående verkan blir
således dess tangentiella omlänkning, given med
cirkulationens storlek.
En behandling av virvelströmning med
virvelfältteorin har utförts av Marble, som beräknat
Fig. 3. Virvelströmning. Axialhastighetsfördelning vid ett
ledskenegitter; Carn medelhastighet, c a lokal axialhastighet,
’So radiell virveltäthet hos det bundna virvelfältet, £ axiell
bredd hos gittret.
ett fall, där cirkulationen kring gittret växer
linjärt med radien. Till skillnad från
potential-strömningsfallet fås här bakom gittret en
kvarstående olikformighet både i axial- och
tangen-tialhastigheter, medan radialhastigheten som
förut avklingar långt bakom gittret. Detta framgår
av fig. 3, som visar axialhastighetsfördelningen
för detta virvelströmningsfall. Denna olikformiga
axialhastighet motsvarar "nedsvepseffekten" vid
en tredimensionell vinge.
Tredimensionell strömning enligt metoden
för radiell jämvikt
Radialkomponenten av den allmänna
rörelseekvationen, när inga yttre krafter påverkar
strömningen, kan efter någon omarbetning
skrivas
+
1 2 2\__— 1 d P i 1 3 c2
O ’ /■» \Ca "T Cu ) Ca ’ ~ ~ ~T~ o ^ _
2 dr d z o dr 2 dr
där c är absolut hastighet, ca axialhastighet, cu
tangentialhastighet, cr radialhastighet, p statiskt
tryck, r radialriktning och z axial riktning.
Första termen representerar den tröghetskraft,
som fås på grund av den tangentiella
strömningen. Den tredje anger den tröghetskraft som
partiklarna erfar vid passagen utefter de i
allmänhet krökta strömytorna i meridianplanet
genom maskinen (se fig. 1). Dessa krafter
balanseras av den statiska tryckgradienten, ty andra
termen i vänster led försvinner genom
motsvarande term i högra ledet.
Vid axiella turbomaskiner är det emellertid
lämpligt att behålla högra ledet oförändrat i
jämviktsekvationen samt integrera densamma
över radien. Högra ledet kommer då att betyda
den totalenergigradient som uppstått i
strömningen genom att energitillförseln i löphjulen
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
