Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
64 A. D. Wackerbartb.
planetens latitud öfver elliptiska rörelsens plan, och emedan denna är
en mycket liten qvantitet, kan bågen och tangenten anses för lika, så
att ds verkligen uttrycker latitudens perturbation. Nu återtaga vi sista
eqvationen i systemet (1),
d?z2 2 , dQ 0
— . mn. — =0,
dt? 8 2" " dz
och behandla den precist på samma sätt som vi behandlade (39): d.
v. 8& vi antaga x och y såsom speciella integraler utaf
dz
2
— +». - =0,
ae Pa
och integrera sedan efter formeln (41). Sålunda få vi
m.n.a
dQ2 dQ
m’.da VE cos0. fr.sinv.—.dt —sinv. fr.cosv. rn (49)
46. De trenne eqvationerna, (47), (48) och (49), gifva uttryck
för perturbationerna af longituden, radius-vector, och latituden, så
enkla som problemets natur synes medgifva. Den första qvantiteteo
som vi bestämma är radius-vectors rubbning. För detta ändamål åter-
taga vi (39). I denua eqvation är andra termens koefficient icke en
kontant utan - , menu vi vilja reducera henne till formen
r
du
gp tra so & & € oj rv . « » (50)
hvars integral är
u=C.sinn.t+0C’.cosn.l
1
+ - .(cosn.t. fII.sion.t.dt— sion.t. fII.cosn.t.dik (51)
n
Om vi nu antaga, att u är en sådan qvantitet, att dess elliptiska
värde satisfierar eqvationen
a FN 0,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
