Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 36. 9 september 1944 - Kornstorleksbestämning i vindsikt med spiralformig luftström, av Karl Vilhelm Wiberg
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
9 september 19 A A
1049
Luftmängden i vindsikten regleras så att den är
konstant, vilket kontrolleras med
strypflänsmät-ningen. Den tangentiella hastigheten i inloppet
till siktrummet varierar således alltefter vilken
luftmängd som släppes in genom de olika
stryp-skivorna. Den radiella hastigheten är konstant,
emedan den totala luftmängden, som nämnts
hålles konstant. Luftspiralen blir brantare när
mer luft släppes genom de allt större
strypbric-korna. Motståndet är självfallet störst i apparaten,
ca 500 mm vp, när den tangentiella hastigheten är
störst, dvs. när hela luftmängden i vindsikten, ca
0,6 m3/min, ledes in genom det tangentiella
inloppet.
Stoftet matas in i den tangentiella
luftströmmen och fördelas likformigt i den ringformiga
kammaren genom oinvirvlingen. I inloppet till
siktrummet där stoftet av luften föres in i
luftspiralen sker uppdelningen av stoftet så, att en
mindre del spiralformigt följer med luften ut
genom utloppet och den större delen spiralformigt
åter slungas ut i ringkammaren (fig. 4), varifrån
stoftet faller ut genom en spalt ned i
uppsamlingstratten. Jämvikten mellan krafterna på
partiklarna i stoftet, centrifugalkraften och
luftmotståndet, bestämmer vid olika strypbrickor
partikelstorleken eller rättare sagt den fiktiva
partikelstorleken Df, vilket framgår av ekv. (7)—(9)
6
Do3
y0 Cr2
= d-yD0i
9 R
Vl8 -yl-v- Cr
R
CT
CR2-JU
29
K
CT
Df = Do
v
K
CT
(7)
(8)
(9)
där
Do •== kornstorleken,
y0 <= kornets volymvikt,
d = formfaktorn, som innebär en korrektion
för kornets form, porositet m.m.,
varigenom ekvationen kan ställas upp för en sfär,
Ct= den tangentiella hastigheten vid inloppet
till siktrummet,
Cr>= den radiella hastigheten,
R <= siktrummets radie vid inloppskanten,
yi *= luftens specifika vikt.
Motståndet ip är en funktion av Reynolds’ tal,
i vilket luftens kinematiska viskositet v ingår. För
enkelhetens skull räknas med Stokes’ lag
W = ~ ’ do)
Re =
Re
Do • Cr
(ID
Detta är emellertid ej fullt korrekt emedan
Stokes’ lag endast är tillämplig inom ett begränsat
område för Reynolds’ tal. För Re < 400 kan
emellertid motståndstalet med tillfredsställande
noggrannhet beräknas enligt formeln5
V
6 71
Re
1 —{—0,13 /?«°’7)
(12)
Vid utförandet av siktning av ett stoftprov har
man först den centrala lufttillförseln avstängd
("strypbrickans" håldiameter är 0 mm). Härvid
frånskiljas endast de finaste och lättaste
partiklarna och återstoden samlas i uppsamlingstratten.
Efter vägning matas denna återstod åter in i
sikten, i vilken nu insatts en strypbricka med
större hål, exempelvis 5 mm, varvid något grövre
och tyngre partiklar avskiljas. Återstoden
uppsamlas och väges och sedan fortsättes provet med
större och större strypbrickor, ända upp till
40 mm.
Som framgår av ekv. (8) och (9) är det den
tangentiella hastigheten vid inloppet till
siktrummet som bestämmer den fiktiva kornstorleken Df.
Faktorn
v
y
—, alltså korrektionen för den
verk-o
liga partikelns volymvikt och form m.m.,
bestämmes således ej separat utan ingår i den fiktiva
kornstorleksbestämningen D/, vilket är av stor
betydelse för metodens enkelhet.
>Df
Fig. i. Schema över
stoftpartiklar-nas rörelse i den spiralformiga
luftströmmen.
Fig. 5. Den tangentiella
lufthastigheten vid inloppet till siktrummet.
Fig. 6. Ur tangentiella hastigheten
beräknad fiktiv kornstorlek D/
och resultatet av mikro sko pering
av flygaska (vertikala staplar).
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
