Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - 1957, H. 3 - Beräkning av värmeväxlare vid ång-gasblandningar, av Tore G Christianssen
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Beräkning av värmeväxlare
vid àng-gasblandningar
Ingenjör Töre G Christianssen, Stockholm
Vid diffusion, avdunstning eller kondensation
av ångmediet genom en halvgenomtränglig
gränsyta (z2 — Zi) ändras ångans partialtryck,
fig. 1. Enligt Daltons lag är ånggasblandningens
tryck
P = På + Pg
(1)
där index å betecknar vattenånga och g icke
kondenserbar gas. Vidare får man ur allmänna
tillståndsekvationen för ideala gaser ångkvoten
mängd ånga
pä
Pg
Rg
Ra
pd
Pg
Md
pd
Ma
p—pd Mg
mängd torr gas
där R är gaskonstanten och M molvikten. För
vattenångluftblandning är Må/Mg = Rg/Rå =
0,622.
Entalpin för ång-gasblandningen blir per kg
torr gas
h+x = ig + xiå (3)
med ig — cpgt och id = r+ cPåt, där cp är
specifikt värme vid konstant tryck, r
ångbildningsvärme och t blandningens temperatur (°C).
För vattenånga—luft blir
i1+x = 0,24 t + x (595 + 0,46 t) kcal/kg torr luft (4)
om man räknar från 0°C.
Värmet överföres genom direkt eller indirekt
beröring med det medium som skall värmas
eller kylas. Vid ren motström eller medström
får man vid kylning av ång-gasblandningen
dP = oc [too — fj dA
(5)
där
oc = OCJc + OLa + 0it = £Xjfc(l + oca/ock) + ots (6)
Här är P överförd värmeeffekt, A värmeyta,
tæ ång-gasblandningens lokala temperatur på
stort avstånd från överföringsytan och ti
överföringsytans lokala temperatur (se fig. 2), et
totalt lokalt värmeövergångstal med index k för
konvektion, a för kondensation eller
avdunstning och s för strålning. Vidare har man1
i1 aj i1 ^ dildx — r)
ocjef \ di/dx
I fortfarighet får man
dP = gdi
(7)
(8)
621.565.934
där q är medieströmmen. Med ekv. (5)
erhålles då
eller
oc [t oo — t-,) dA — qdi
dA — qdi
(9)
(10)
a (too — fi)
Integreras ekv. (10) under förutsättning att
medieströmmen q är konstant får man
di
"J
oc[too - 11)
(11)
Fig. 1.
Tryckförhållanden vid avdunstning.
Fig. 2. Temperatur
förlopp i plan vägg.
/00 TEKNISK TIDSKRIFT 1957
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
