Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 8. 15. mars 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
No. 8, 1921 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 63
di0 ö Q . öa M oj M og størrelserne xog y begge lik nul, da fasestrømmen
dt ö’?o ’ ö L X O- L ’ er nl’l ’ tomgang. Først bestemmes magnetiserings
strømmens forløp paa følgende maate; Den fundne
’l _ _P_ ._ . { Q. . % . y l 2Q formel for strømmen:
dt O La 0 6 ’ ‘ Ö V i+ a
dy M • to . ?0 = A -\-K\e -(- e 2a (^2 sinc<j/-}-/CjCosw/)
= ~ “at’ "’’r “ "y
A l 0
idet man sætter f\
30 [Aaa
for »spredningskoefficienten« mellem magnetiserings- v \J \J
vikling og en av faseviklingerne. Løsningerne for
ligningssystemet 29 er som bekjendt alle tre av formen: — * ufT
K 1 eC** + K 2 e&* -f Kse&* 3 1
hvor Klt 2 , 3 er integrationskonstanter og Ap o. 3 ax.
rotterne i den tilforordnede karakteristiske ligning av
tredje grad:
/1/IAA/VWN
*A.- H-H? -3.
M<o . . f
L. ’’
A j) .
Regner man ut denne determinant, finder man \ \ f\ f\ A
følgende form paa ligningen: H j\l \j \J
FiA] = -h -f 6jS|a H- —°j Fig. 2.
-—g—• <s<i(A + å«) = 0 33 deriveres to gange med hensyn paa t ; ide saaledes
0 fundne uttryk z 0 , i’ og z‘0" sætter man derpaa t= o
Da d 0 og da allikevel er smaa størrelser, gjør og sammenholder resultatet herav med det resultat
man ingen væsentlig feil ved i ligningen at indføre man finder ved at derivere lign. nr. 1 i29 to gange,
og derpaa sætte t= o her. Man finder paa denne
åa _ -Jf 35 maate tre ligninger til bestemmelse av Klt 2 , s>> som
0 gir, idet man negligerer d 2:
som man let regner ut, har ligningen da de tre røtter; Q i
A) Kx = /Or == ° o~^
1 g .(3a -f-yw 3 5 Samme fremgangsmaate anvendes for at finde kon
-3 2ö J stanterne i formelen for x, og der findes:
idet da~ er strøket under rottegnet som forsvindende x $ x q
ved siden av co2 , og jer den imaginære enhet. ( *’) Xs v 2“° ~Z— xs 3^
De tre størrelser: forsvindende magnetiseringsstrøm,
forsvindende motmagnetiserende og forsvindende tver- °g endelig for y:
magnetiserende reaktionsfelt er derfor alle under over- Q/j ]£ _ 0 }(_ __ __ Q
gangslilstanden av følgende form:
Hermed er da de komplette løsninger for disse
xy = Kl e~‘)‘,+ e~ ~ii da,{K2sivuot-\-K3cosat) 36 begyndelsesbetingelser fastlagte som:
hvor Klt .2, 3 som for nævnt er integrationskonstan- f I øf_ (f t 1 > a^ t \\
ter, at bestemme av de givne begyndelsesbetingelser. 7o=%l l_f V 2G cos cotj]
Der skal nu behandles en speciel begyndelsessitu- / f _i + g { \\
ation, nemlig kortslutning ved tomgang i øieblikket x—xs\i-\- \(i o)e <a —e 2<> cosoj/yJ 4°
t= o. \ 0 ’
Begyndelsesbetingelserne er i dette lilfælde: ved t
t— o skal magnetiseringsslrømraen z 0 være lik zOJ , y = xs e 20 ‘ sin cot
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
