Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 10. 5. april 1921 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
1921, No. 10
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
eller mindre hastighet, og vil trille ned igjen paa den
anden side av bakken og med stigende hastighet be
væge sig henimot anoden. Fra anoden fortsætter
elektronerne til batteriet og blir av dette »løftet op«
stadig en negativ ladning mellem kathoden og anoden.
Denne ladning vil frembringe et elektrostatisk felt,
der kan tænkes lagret over det felt, som frembringes
av anodespændingen. Det av de bevægede elektroner
frembragte felt vil være sterkest ganske nær kathoden,
da elektronernes hastighet her er mindst, altsaa deres
tæthet størst, og det kan let indtræffe, at dette felt
er sterkere end det oprindelige, saa at der i katho
dens umiddelbare nærhet kan opstaa en region, som
har et negativt potential i forhold til kathoden. Lang
muir har fundet at dette potentialminimum befinder
sig ien avstand av ca. 1/bo mm. fra kathoden.
til kathodens potential igjen; og kredsløpet begynder
paany. Det er altsaa anodebatteriet, som leverer den
energi der kan uttas av strømkredsen utenfor røret i
Som vi tidligere har set forlater elektronerne ka
thoden med forskjellig hastighet. De med lavest
hastighet vil eventuel ikke kunne overvinde dette
Likeledes er det anodebatteriet, der leverer den kine
tiske energi elektronerne absorberer, idet de blir akcel
leret i det elektriske felt mellem kathoden og anoden.
Denne energi faar man i det væsentlige tilbake som
varme paa anoden fremkaldt ved elektronernes ansiag
mot denne. Den energi, kathodebatteriet leverer til
glødetraaden, gaar, foruten til dækning av den lys
og varmeenergi den glødende kathode utstraaler, ogsaa
til dækning av elektronernes fordampningsvarme.
Denne sidste del gjenfinder man i anoden som ab
sorptionsvarme.
negative potentialminimum, men blir bremset til stil
stand og vender tilbake til kathoden. Er det nega
tive potentialminimum f. eks. 0,29 volt lavere end
kathodens potential og kathodens temperatur 2400°
Kelvin som i det ovenfor anførte eksempel, saa vil
kun 25 % av de emitterte elektroner være istand til
at overvinde potentialminimumet og naa anoden. De
øvrige 75 % vil bli drevet tilbake til kathoden. Man
kan danne sig en god forestilling av forholdet, idet
man tænker sig potentialdifferencen mellem kathode
og anode opført i funktion av avstanden (fig. 7).
Anodespændingen alene vilde fremkalde en potential
fordeling, der avtar nogenlunde linjært fra anode til
kathode (kurve I, fig. 7), men da rumladningen ogsaa
frembringer et felt, vil dette lagre sig over det oprin
delige felt, og man faar en potentialfordeling som
angit ved kurve 11. Elektronerne vil altsaa, idet de
forlater kathoden, paatræfte et negativt felt, der for
søker at drive dem tilbake til kathoden. Elektronernes
anløp mot det negative potential kan sammenlignes
med kuler der med en viss begyndelseshastighet, for
skjellig for de forskjellige elektroner, triller opad en
bakke. De elektroner som har liten begyndelseshastig
het, vil trille et stykke op bakken, komme til stilstand
og trille tilbake igjen. Nogen vil næsten naa toppen
og her vende om, og andre igjen har stor nok hastig
het til at naa toppen, vil passere denne med en større
Optar man et to-elektrode vakuumrørs karakteristik
ved konstant kathodetemperatur, idet man holder
strømmen gjennem glødetraaden konstant, faar man
en kurve som i fig. 8 (skema analog fig. 1).
Ved en bestemt temperatur Tx avgir kathoden et
antal elektroner, svarende til strømstyrken ITI , der er
den værdi man beregner fra den Richardsonske ligning.
Er anodespændingen o, naar imidlertid praktisk talt
ingen av disse elektroner anoden. Kathoden vil nem
lig, derved at den avgir negative elektroner, seiv bli
positiv og følgelig ha en tendens til at tiltrække de
avgitte negative elektroner. Der opstaar saaledes en
statistisk likevegt, idet i hvert øieblik like mange
elektroner emitteres, som der drages tilbake til katho
den, paa lignende maate som en mættet damp i be
røring med sin væske. Der vil altsaa i traadens
en »motstand* som f. eks. telefon eller detektor.
til batteriet og blir av dette »løftet op«
Fig. 7. Fig. 8.
80
§
.X *
l.
r- ? ?
—_— > *
~i_}
/aø /a/t
1 d’l Hfc—1
(im-j-v ’ I
ft_
-pp-
£I ’
pj l i
?Lk jJ ! £-
L_ I ,
rt _J II
:&.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
