Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 1. 8. januar 1924 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
fV Svf1 { 1 -f- 2V)fi
1 co 1
+ — 2 CO-,
COp — cor — V .
Sr — — : := I 2V
COy , CO
v
( W6 + Wc) =— ( Wj, - Wjr) m o
ue
Altsaa -J-forr=7, 13, 19..
_ for v = 5, 11, 17 *)
1 æ i
COp = + —-
— V
v = 3. 9, i5
v = 5. 7> ”, 13. i?, 19
Ek\& a—ue
X-, — : —= •
i*iV3 a
, R 17 1 zr
V == — hk\A
R-\-r
a — —
r
bx c[ — — Ek\&
1 ue *-*
— l/~3 ccx — bx c
ue
f5 = “A
A = 13/1
/n= 2 3/i
/13 = 2 5/i o. s. v.
Indføres
hvor
faaes:
er følgelig:
idet felter av ordenstal delelig med 3;
— gjælder rotation mot grundfeltet.
1924, No. 1
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
Ved indsætning faaes, idet vi altid regner firekven-
idet ec[d = cpx ~90 0 (primær faseforskyvning).
Forholdene i fig. 6 er sterkt overdrevet, i virkeligheten
er den til stator tilførte elektriske effekt liten;
00 o. Man faar altsaa;
Paa grund av disse frekvenser kan rotorovertonerne
bli temmelig merkbare tiltrods for at de tilsvarende
overfelter har smaa amplituder og meget smaa vik
lingsfaktorer. Som man ser er rotorovertonerne harmo
niske med hensyn paa grundfrekvensen f1 . Men de
er wattløse med hensyn paa den sinusformede stator
strøm av frekvens fx og vil derfor ikke ha nogen ind
flydelse paa utslaget av wattmetret Wa (fig. 3). — I
praksis har imidlertid aldrig magnetiseringsstrømmen ren
sinusform.
Hvis statorstrømmen indeholder høiere harmoniske
av ordenstal 11, 13, 23, . . . o. s. v., vil disse sammen
med rotorovertonerne frembringe et litet dreiemoment
i wattmetret Wa , men indflydelsen herav vil dog
være forsvindende da ute og 13de strømharmoniske
altid er meget smaa
Det vil være mest bekvemt at la R være konstant,
mens r er en variabel proprheostat. Selve maalingen
av statorreaktansen bestaar nu deri at r varieres indtil
Wa= O , derpaa avlæses r, Jml og , og
beregnes efter ovenstaaende formel.
Paa samme maate som her er vist for grund
strömmens overfelter forholder det sig ogsaa med de
høiere strøraharmoniskes overfelter. Resultatet blir at
av de inducerte EMK-er i rotor er det kun grund
feltets; E2 , som har merkbar indflydelse paa den
maalte spredningsreaktans, eller med andre ord; zik
zak-spredningen kommer praktisk talt. til fuld virkning.
Da reaktansen bestemmes ved en frekvens som
kun er halvt saa stor som maskinens normale, maa
den saaledes fundne værdi fordobles for at gi rigtig
reaktans ved normal frekvens.
Den egentlige hensigt med at anvende et wattmeter
som nulinstrument er forøvrig at eliminere de i rotor
av statoroverfelterne inducerte EMK-er (»overtoner«),
hvorved man tar hensyn til zik-zak-spredningen paa
rigtig maate. Vi forutsætter foreløbig ren sinusstrøm
i statorviklingen. De av denne frembragte overfelter
inducerer som bekjendt i samme vikling EMK-er av
samme frekvens f1 . Disse EMK-er kan følgelig ad
deres til grundfeltets EMK.
I rotor er forholdene anderledes. Vi betegner et
vilkaarlig nummer overfelterne med v og har
Angaaende spænding og strømstyrke i stator ved halv
normal frekvens indsees det let at for at faa normal
jernmætning maa maalingen foretas ved en statorklernme
spænding som er lik halvparten av den normale.
Magnetiseringsstrømmen og dermed feltet vil da være
praktisk talt lik normal tomgangsstrøm og felt.
forsvinder ved en 3-fasevikling. Det rte overfelt har
da en absolut »elektrisk« vinkelhastighet Det bemerkes. at potentialdifferensen c2e (fig. 6)
som virker paa spændingsspolen i wattmetret Wa f\g. 3)
i virkeligheten er meget liten. I fig. 6 er forholdene
sterkt overdrevet. Strømmen i spændingsspolen blir
derfor i nulstillingen av wattmetret saa liten at den
ikke vil bevirke nogen merkbar forskyvning av spæn
dingsforholdene, særlig hvis spændingsspolens motstand
er stor. Dog kan denne motstand ikke gjøres for stor av
hensyn til følsomheten.
hvor cox er grundfeltets hastighet. Fortegnet -f- gjæl
der for felter som roterer samme vei som grundfeltet,
Rotors elektriske vinkelhastighet ved dobbeltsyn- Ved indstilling paa faselikhet mellem E2 og Ex
maa man være opmerksom paa at kriteriet herfor:
kronisme er cor.= -\-2C01 .
Rotors sakking i forhold til det rte statoroverfelt
ikke er entydig, men ogsaa opfyldes naar E2 og Ex
er motsatte i fase. Man bør derfor for sikkerhets
skyld foreta en kontrol ved hjælp av et voltmeter med
vender (ikke antydet i fig. 3).
I rotorviklingen induceres tilsvarende spændings
overtoner av frekvens
Fig. 7 viser stators og rotors potentialdiagram i
forskjellige relative stillinger. Fig. 7 A viser en vil
kaarlig faseforskyvning. Fig. 7 B viser faselikhet av
klemmespændingerne. Fig. 7 C viser motsat fase av
klemmespændingerne. Man foretar hensigtsmæssig først
’) Se E. Arnold W. T. III 1912. S. 275. fig. 303.
sen positiv:
4
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
