Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 11. 15. april 1925 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Ia praktisk talt er bestemt av rørets indre motstand r r A 2 , \
Ri og den paatrykte gitterspænding av vedkommende t U4J
frekvens. Ved resonans (A —x ) er arbeidsstrømmen
Icx gjennem kondensatoren C bestemt av ligningen Eller m. a. o. den betragtede høiere harmoniske i anode
strømmen Ia passerer i praktisk talt fuld størrelse
/ttV x j r 71 gjennem kondensatoren C. For beregning av over-
VA] *CI (jOrC -7-*’7l ’ lo’ svingningen Izq gjennem den anden gren (spolen L)
har vi ligningen
Eller hvad talværdi angaar Icx = /ÆI ( x 1) Jl\MrL • Il& IaCsJærRA z
idet Zn 00 r„ ved resonans. Hvorav 1
= La = aa us)
La oversvingning av ordenstal A x paatrykt gitter- , , , „ , _
spænding være E.a, den tilhørende høiere harmoniske Aa avtar med stigende ordenstal. Den , lig. 5
i anodestrømmen lar sig da efter ovenstaaende be- vlstf anordnmS kaa derfor lkke s,es at være BunstlS
. v med hensyn paa oversvingmnger, idet generatoren
stemme av ligningen ° ° . . &
praktisk talt er kortsluttet for oversvingningerne. Den
j __ KEgQ naturlige fysikalske forklaring er den at impedansen av
a~* R{ kondensatoren C avtar med voksende ordenstal.
L= 1 040 000 cm., C 1000 cm.,
d. v. s. vi =2025 m., r = \oS2
»g -f = a[ * -As -(-/] •• • • (9)
ne. Ved resonans faaes specielt: . r /\(i —A 2) A , .
r- z- = —J(*X , _ Af. -Mttt (i3)
r =rf—] j =_)/?= -fö (8) •
a \d J ’ a \ C \ÖJ’’ K Den høiere harmoniske strøm gjennem kondensa-
Effektfaktorproblemet gjennem 30 aar.
(Sluttes.)
La os som eksempel ta følgende tal
værdier :
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 1925, No. 11
Den for ra og xa fælles nævner er altid positiv;
herav følger at fortegnet for xa bestemmes av dennes
tæller alene. Ved resonans faaes specielt:
Nu er za for oversvingningerne (A^ 2 ) med bra
tilnærmelse lik
Den høiere harmoniske strøm gjennem kondensa
toren C er da bestemt av ligningen
Fasevinkelen mellem anodevekselstrøm og anode
spænding er bestemt av ligningen
Eller m. a. o.: fasevinkelen (pa avhænger kun
av ordenstal og dekrement. Av de fundne
ligninger er det i et givet tilfælde letat
bestemme den ytre anodeimpedans za baade
m. h. t. størrelse og argument for enhver
værdi av A*
Man finder 6 = 0,0325. Den følgende
fig. 6 viser ra og xa som funktioner av
/\, i grafisk form.
Av denne figur fremgaar det at den
ytre anodebelastningsimpedans for over
svingningerne er overordentlig liten i for
hold til generatorens indre motstand Rx.
Herav følger saa at oversvingningerne i
dog er vi endnu beskjæftiget med at definere det i
enkle uttryk, der er forstaaelige for folk i sin almin
delighet. Det involverer alvorlige spørgsmaal av finan
ciel og administrativ art og dog er det isolert i inge
niøravdelingen av vort elektriske hospital. Andre vig
tige spørsmaal vedrørende vekselstrømsfordelingen er
blit tat energisk op og er blit løst, men dette har
staat paa tapetet i 30 aar og er forblit temmelig
upaavirket av elektricitetssakens fremskridt i sin almin-
Under denne overskrift indeholdt El. Wld. for
11. okt. 1924 en retrospektiv oversigt over faseforskyv
ningsproblemets utvikling i den tid det har bestaat,
samt en antydning av hvordan det bør løses. Et utdrag
av artikelen hitsættes.
Der er en række forbausende fakta forbundet med
effektfaktorproblemet. Det har eksistert i 30 aar og
Eller da corL =—— findes:
cor 6
88
/oooooj£T *\
ra
So 0’9x%.A
q0 90oA-0,0
— 10 W» Ot 7 4
fjO- —l -300 - -O.b 1
so oos. l o,5 1-4
*0— -4 7oo–0,<t- . 1 r
3 o 0,3 V-\-’ —
(V£ 100— -0,t
i-rji u i i / rpKL-i i i i r.,._
O.ÖQ 0.9Z 0,9b 1.0* 1.0B 1.12. —>A Z 3 *r 5 6 7 & 9 iØ A
\ j £ - Ordeoot-gl, _
\ / I F/6. 6.
i i il i iti i i i i i i i i i i r i
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
