Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 16. 5. juni 1927 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
En interpretation av ligningerne ansees som overflødig. For at bestemme konstanten K, sætter man E= Ea for
Reelle stoi reiser er her /oge, de øvrigeer komplekse l=a i den første av ligningerne 3, hvilket gir;
og vil bli git nedenfor. K1 og K 2 er integrationskon- Jf C& _^
stanter som bestemmes av grænsebetingelserne. A og 9 a e e sin A a
er to størrelser som bestemmes av traadsystemets elek- n^
triske konstanter. A kan skrives paa formen: ’ 2 Sin A a
A= £ — (4) hvor man med Sin A a betegner den hyperbolske sinus
, „ , . . „ , . til det komplexe argument Aa. Man finder derfor for
hvor de reelle koreponenler gog£ er g,t av følgende de foreli de betingeiser følgende ligninger:
"SD,nger: _ _ Sin I
2S* =V(r* + x*) (g*+&*) + s shT3J
=V(r‘‘ +**)(£* -M2)’ — [Sr — &*)> Cos 1
* * * o A
I disse formler betegner da : in
x — cjL den induktive reaktans av traadene, maalt i til bestemmelse av spændings- og strømfordeling langs
ohm pr. cm., bestemt av selvinduktionskoeffi- traadene.
cienten L Hy/cm. Cos betegner her den hyperbolske cosinus. Vi er
b = a>C kapacitiv susceptans pr. cm. længde maalt i specielt interessert i strømmen i broen d. v. s. værdien
Mho, git av kapaciteten C F/cm. mellem av I for l—0. Da Cos 0= i finder man:
traadene.
g konduktans i Mho pr. cm. git av tap i di- /_£a . Q . 1 ( XI )
elektricum, kan negligeres for luft naar der Sin A a
ikke optrær corona. paa basis av denne formel vil vi nu anstille endel
r betegner ohmsk motstand pr. cm. dobbelt traad betragtninger over resonanskurven d. v. s. /0 som funk
maait i ohm for vedkommende frekvens oj. tion av a \ omegnen av en strømbuk.
£og £ kan derfor iet givet tilfælde let beregnes yed at benytte definilionsligningerne finder man
naar de ovennævnte størrelser er kjendte. £ kan kaldes Paa elementær maate at man for SinJö kan skrive:
for »dæmpningsfaktor« og g for »propagarionsfaktor» Sin Sin ta cos ga Cos Ca sin (12)
for traadene.
Den anden karakteriserende størrelse er definert som: For r= o blir dæmpningsfaktoren £=<? og man finder:
1f r- -j~h Sin Aa — —_/sin £a hvor £ = coYL C
Q__I / ty J ° __ Q -Q
\ r—jx 12 2 dette tilfælde degenererer fordelingen til at bli rent
. . . trigonometrisk slik som den vanligvis fremslilles i lære
hvor komponentene 9, og 9, beregnes av formlerne: bøker Kør r^0 men dog |ilen j forho|d ti, *og b<
Kg-2 _j_ fri gr-\-bx\ vil vi anvende den følgende approximative fremgangs-
| h x2 maate: Anvender man rækkeutviklingen
> (6) a a a 2 a3 a" ,
.p. 1 1PT» gr +b, ‘ =1 +TT + 2!+¥T+-"- + + -"
2 fr2 -j-x’2 r’2 -x2 ’ og definitionsligningen finder man:
a 2
og 02 er let beregnbare størrelser. Størrelsen 9 kan Cos a=1 -] t Sin a— a
kaldes for traadenes »bølgeadmiltans«. 2
naar ledd av heiere orden end 2 negligeres. Herav føl-
La os nu bestemme integrationskonstanterne Kx og ger for smaa værdier av £#;
K2 for det foreliggende tilfælde, som er karakterisert t2 a2 \
ved følgende fysikalske betingelser; Sin Aa — £a cos pa —y/l-j-— 1 sin £a . . , . (13)
Ved punktet P lægges broen, som betragtes som ’ /
kortslutning o : E— O for /= 0. Sættes dette ind i Talværdien av Sin Aa blir da:
den første ligning 3 findes:
p=0 = K -f. AT I Sin Aa\ = l/”sin 2 £a -J- £2 a2 (14)
o; Kx —— K2 — K (7) Med samme grad av approximation og under de samme
restriktioner finder man for talværdien av 9 :
Den direkte og den reflekterte spændingsbølge er der-
for i opposition og gir spændingsknute ved 1=0. r / \ |
Brostrømmenj d. v. s. strømmen for 1=0 findes lik q\ __1 /C • /
f0 =29K (8) ’ L ’ .
No. 16, 1927 ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT 215
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
