Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - No. 25. 5. september 1928 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
y Zca ’ Zqb _ C Z13Z23
Zab ZBC Zca Z3
faaes følgende stjerneimpedanser:
_ ZAB ’Zac Zi3(Z3~ Z13+CZ23)
Zab -4~ZBc Zca Z3
ZBC -Z£A _ CZ23(Z3 -Zi3+CZ23)
ZAb -\~ZBc -j- Zca Z3
v ~ Z13Z23
Zcs = — L —
Z3
0 = Zj3 [I\ + J3) — CZ23 (J2 +h) + (Z3—Zj3+CZ23)J3
.... (22)
Zbs = — CZ2% -}- C (Z13 — CZ23)
Z3
E\= (Zj— CZ\2 —Z13) Ji+CZ12 [li —12) -1-Zi3 (J1+J3)
+E2 = [C 2Z2~ CZ\2 +CZ23)I2 — CZi2 (I\-I2) — CZ23 (J2+J3)
eller;
ZaS = Z13 -—(Zi3 — CZ03)
Z3
Efter kjendte regler for trekant-stjernetransfiguration
(23)
ELEKTROTEKNISK TIDSSKRIFT
No. 25, 1928
Indføres nu de reducerte størrelser efter (r9) kan
ligningssystemet (18) omskrives paa følgende form:
Disse ligningers gyldighet kan man kontrollere ved
at utregne parenteserne, sammendra og indsætte de
reducerte værdier efter (19), hvorved man kommer
tilbake til 18).
Erstattes nu trekanten ABC i fig. 3 med stjernen
i fig. 4 bestemt ved (23 a), faaes det i fig. 5 viste
ækvivalente transformatorskema.
Ligningssystemet (22) gjælder ogsaa for det i fig. 3
viste ækvivalente koblingsskema. Dette indsees let ved
at anvende Kirchhoffs lover paa skemaets masker.
(23a)
dette skema blir de resulterende grenimpedanser
Fig. 5-
i nette skema Dlir ne resuiterenne grenrmpedanser:
Zj= r1 jx[=Zi —CZ12 — (Z13 — CZ23)
Z3
Zoo
Zh=rII-\-jxh — C^Zi—CZxi + C^ (Zi3 — Z23) . . (24)
+Jxm = CZ,2 — C
Z3
Man har saaledes ved transfigurationen eliminert
hvirvelstrømmernes repræsentant IA og beholder kun
I
deres virkninger. Det her avledede ækvivalente skema
stemmer i formell henseende overens med det kjendte
T-skema; men de enkelte grenimpedanser Z/, Z// og
Zm maa ifølge (24) opfattes paa en noget anden maate
end vanlig. Reduktionsfaktoren C er som nævnt en
foreløbig ubestemt, i almindelighet komplex konstant.
Tillåter man nu denne at anta forskjellige værdier,
komplexe eller reelle, vil ogsaa de enkelte grenimpe
danser forandre sig. Man faar med andre ord en
fortsat, kontinuerlig tran&figuration av det ækvivalente
transformatorskema fig. 5.
Det vil herav fremgaa at de vanlig benyttede be
greper »transformerende hovedfelU — repræsentert
ved xm —og »partialspredefelter« — repræsentert ved
xi og xh — ikke er entydig definerte, men avhænger
av det mer eller mindre vilkaarlige valg av reduktions
ti\
faktoren. Dennes specielle værdi C=y — — (eller
n2
Å tl
for induktionsmotoren y= — , hvor Ai og Å2 er
Å2n2
viklingsfaktorer) indtar saaledes ingen særstilling. Og
den tilsvarende konventionelle opdeling av transforma-
I fig. 3 optrær hvirvelstrømmernes repræsentant J3
i en lukket maske ABC som naturligvis betyr en ube
kvem komplikation. Denne maske kan dog let bort
skaffes, idet man opfatter den som en trefase-trekant
kobling, og som saadan kan den transfigureres over i
en ækvivalent stjerne kobling, fig. 4, med stjernepunkt-S.
Fig. 3-
Fig. 4-
319
zr s Zi
k r->-
L k J
r.( |« )*
a * ø
Zr Zt3+ CZ23 CZi-CZjCZ"
£ j] I? |I’ £’
i \^2
ø c- ø
c
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
