Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - 1. Öfverblick af elektricitetslärans utveckling och förnämsta satser. De elektriska enheterna
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
SJÄLFINDUKTION. 29
kabeln. Först sedan kabeln blifvit upprullad och
Själfinduktionen sålunda förminskad, kommo brännarne i verksamhet.
För att angifva storleken af denna inom en ledare
uppkommande induktion har man i räkningen infört
själfinduktionskoefficienten. I ändamål att angifva dess betydelse skola vi
tänka oss en elektricitetskälla, hvars elektromotoriska kraft är
E och verkliga motståndet i hela strömkretsen är M. När
ledningen slutes, uppstår en extra ström i motsatt riktning mot
den ström, som slutligen vid jämnvigt däri framgår.
Helmholtz har visat, att styrkan af denna extra ström t sekunder
efter slutningsögonblicket uttryckes genom formeln
77T Mt Mt
Jli – ^~ -,. – 7-
2 - _ . p i-i - l p J~i
*~M ~le
dar e betecknar basen för de naturliga logaritmerna, I den
slutliga strömstyrkan samt L en af ledningens form, storlek och
beskaffenhet i öfrigt beroende qvantitet, hvilken just är
själfinduktionskoefficienten. I följd häraf blifver den verkliga
strom-styrkan It
t _
I~.I-i = I\\ - e
Det kunde synas, som om strömstyrkan It icke blefve lika
med det normala värdet I förr än efter en oändligt lång tid,
men i verkligheten blifver i mycket snart oändligt liten och så
mycket förr ju större motståndet M är och ju mindre
själfinduktionskoefficienten L är. I vissa fall kan denna tid uppgå
till flera sekunder. Då L är noll, hvilket åtminstone ganska
nära är händelsen vid blott svagt böjda ledningstrådar och
ännu fullständigare vid adynamiska ledare med dubbla trådar,
blifver It = J, och den ohmska lagen är omedelbart gällande.
Den elektricitetsmängd*), som motsvarar extra strömmen
vid slutningen, erhålles af formeln
åL L.
M’ M’
och är således lika med elektricitetsmängden, lemnad af den
konstanta strömmen l under tiden L : M.
Vid af brottet alstras jämväl en extra ström, men man kan
ej bestämma den härvid utvecklade elektricitetsmängden, emedan
*) Den är nämligen
r_Mt
IJe L dt,
o
hvilket uttryck efter integration lemnar ofvanstående värde, då man inför
/ = E : M.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
