Note: This work was first published in 1966, less than 70 years ago. John Schröder died in 1998, less than 70 years ago. Therefore, this work is protected by copyright, restricting your legal rights to reproduce it. However, you are welcome to view it on screen, as you do now. Read more about copyright.
Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - 8. Ferromagnetiska material - Flödestätheten - Parallellkopplade magnetiska kretsar - Seriekopplade magnetiska kretsar
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektronikens grunder 11
av 100 mA ström. Beräkna B och H. Först beräknas M =
= 1000:0,1=100 At. Därefter ur ekv. (1) i fig. 805:
ö = 100 4zx:100 1077 107-2/0,1=47x:1078 Wb. Därefter
ur om. (2) He 03/02 =A4n 102 = 0128 TN
Ur ekv. (3): H= 100/0,1=1000 A/m.
Parallellkopplade magnetiska kretsar
I fig. 806 är sammanställda de samband som gäller mellan
de olika magnetiska storheterna som man har för två slutna
magnetiska kretsar i form av två kärnor av ferromagnetiskt
material som magnetiseras av en gemensam lindning. För det
fall att båda kärnorna är identiska A,= A= ÅA; I =l; ur =
=u=u kan man ersätta de två kärnorna med en som har
samma längd men dubbla kärnarean. Flödet & är då det dubbla
1 denna kärna, men flödestätheten B är densamma som i de två
ursprungliga kärnorna.
Seriekopplade magnetiska kretsar
I fig. 807 visas de samband som gäller för de magnetiska
storheterna i det fall att man har två olika magnetiska material
seriekopplade i en sluten magnetisk krets, exempelvis det tek-
niskt viktiga fallet att man har ett (litet) luftgap i en i övrigt
sluten kärna av ferromagnetiskt material. Om man har ett luft-
gap vars längd är mycket liten jämfört med längden av det
ferromagnetiska materialet kan man anse att flödet i ferro-
magnetiska kärnan Pi är= flödet i luftgapet P2 och man får
då samma flödestäthet i både luft och ferromagnetiska kärnan.
Däremot kommer den magnetiska fältstyrkan att bli olika stor
i de båda materialen. Man kan ersätta den sammansatta magne-
tiska kretsen i fig. 807a med en homogen krets enligt fig. 807b
bestående av en ”ekvivalent kärna” med längden I +l12 och
med effektiva permeabiliteten
Ne Uri
MON
ar la HUr1
lh HUr2
161
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
