Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
En punkts rörelse
Fig. 7/5. HastigheUväg=diagram.
Det som ovan sagts beträffande dia*
grammen gäller under förutsättning av att
lämpliga moduler (proportionalitetsfakto*
rer) användas. Om i ex.*vis fig. 7/3
y=ms • s; x—mt • t
dy ms
blir tg a = —- = —
dx m,
ds
dt
Hastigheten är
ds
V~~dt’
tg «
dvs. v = tg a, om
1
Det inkommer på liknande sätt propor
tionalitetskonstanter i övriga formler. Van
ligtvis väljer man modulerna så, att kon
stanterna bli = 1 eller lika med heltalspo
tenser av 10.
1/
Likformigt accelererad rörelse. Acceleration
nen a är konstant. Om s = s0 och v = v0 vid
tiden f — 0, gäller
v = v0 + at
s-s0=V0t+4rt*=^t=v2-v°
2a
u=f=kurvan är en rät linje. s=t= och v=s=
kurvorna äro parabler (se fig. 7/6—7/8).
Fritt fall. Vid fritt fall i lufttomt rum kan
accelerationen betraktas som konstant. Om
fallhöjden betecknas med h fås
v=gt; fc = y f2; v=VYgh
Tyngdaccelerationen g kan beräknas ur
g = (980,635 2—2,586 2 eos 2«—0,005 8 sin2 2«—
—0,ooo 3 H) cm s"2
där a är latituden och H höjden över havs*
ytan i meter. Lokala avvikelser från for*
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
