Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Strömmande gaser (luft)
Fig. 2/1. Mach’s linjer.
område är strömningen ostörd. Gräns*
linjen MP benämnes Mach’s linje och vin*
keln a Mach’s vinkel. Sin a —ulv.
Detta förhållande, som är specifikt för
v>u, har för beräkningar av strömnings*
förlopp den stora fördelen att man efter
behandlingen av enskilda av Machs linjer
begränsade områden kan erhålla det totala
strömningsförloppet genom lämplig kom*
bination av dessa.
Energiförhållanden
Bernoullis lag. Fig. 2/2 visar en laminär
strömning, som stores av en sfärisk kropp.
På grund av friktion mellan gaspartik*
larna (viskositeten) i beröringsskiktet f
kommer hastigeten hos de närmast krop*
pen gående partiklarna att minskas. Här*
vid uppstår en gasanhopning vid c, vilken
föres ned bakom kroppen antingen stilla*
stående eller virvlande, som figuren visar.
Under ett kort tidsmoment passerar en
lika stor gasmängd ut genom snittet B
som in genom A. Den effektiva genom*
strömningsytan vid B har på grund av
turbolensen bakom sfären i området e—e
reducerats och är således mindre än vid A.
Utströmningshastigheten v2 blir större än
inströmningshastigheten vt.
Om det statiska gastrycket vid A är Pj
och vid B är p, samt gasens specifika vikt
är 7X (A) resp. y2 (B), gäller sambandet
Pi +
y
-=p2 +
y2v2
(1)
2g ’ 2g
och uttrycker på ett enkelt sätt Bernoullis
lag (jfr s. 282 ekv. 2). Generell giltighet
får dock lagen först enligt (lc) nedan.
Gastäthet. I ekvation (1) införes y/g^Q,
som betecknar gastätheten och är av dis
mensionen kg s2/m4. Den är beroende av
Fig. 2/2. Strömning kring sfärisk kropp.
gasens absoluta temperatur och trycket
(la). För luft vid 288° K (15° C) och 760
mm Hg är Q approx.= l/8.
Bernoullis lag utvidgas då att omfatta
J_
P
e=f\T
(la)
2 j q
konstant
(lb)
och skrives i sin generella form för gaser:
Pi
„ Pi^i2 Q2V2
Dynamiskt tryck. Termerna ^ , —-—
uttrycka det s. k. dynamiska trycket, pdl
vid A resp. pd2 vid B i fig. 2/2, och mätes
i kp/m2 (jfr s. 199).
Pi + Prfi = P2 + Prf2 (Id)
Samband mellan tryck, täthet och
hastigheter
övergången från tryckenergi i rörelse*
energi sker mestadels mycket snabbt och
är nästan alltid adiabatisk.
Vid kompressibla gaser måste hänsyn
tagas till kompressibilitetskoefficienten
som är förhållandet mellan gasens speci*
fika värme vid konstant tryck och d:o vid
konstant volym, x = cp/cv. Gasens kom*
pressibilitet uttryckes närmast som f
|^j-Jfr i övrigt avsnittet Värme och fuktighet.
ALLMÄNNA DELEN
291
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
