Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKNISK STRÖMNINGSLÄRA
Tab. 2:1. Vanligt förekommande värden för x och f(
X 1 7. 1 X 1 X-l X ,/x + i V 2 m
Enatomig gas........ 1,67 O,600 1,5 0,4 1,555 2,000 0,487
1,5 0,667 2,0 0,333 1,118 2,236 0,512
Tvåatomig gas ...... 1,4 0,714 2,5 0,286 1,095 2,449 0,528
överhettad vattenånga 1,3 0,769 3,33 0,231 1,072 2,768 0,546
1,2 0,833 5,0 0,167 1,049 3,317 0,564
För ideala gaser gälla följande samband,
där index O avser stillastående gas:
L/Pfi"1 (2)
Qo x—1 L \Po/ J
Approximativt gäller för v/u0<0,s:
Ljudhastigheten u i en gas med ström*
ningshastigheten v beräknas ur
u=j/u„2-y (*-l)=y«.† (3)
Efter substitution i (2a) av första likheten
erhålles
Vid överslagsberäkningar kan användas
numeriska värden på « och några vanliga
/(*) enligt tab. 2: 1 ovan. I övrigt hän*
visas till FysikaliskUtekniska tabeller: för
* tab. 3 och för u0 tab. 5. Jfr även dia*
grammen i Värme och fuktighet, kap. 2.
Strömningsmotstånd vid hastigheter
lägre än ljudets
I det fall, som åskådliggöres av fig. 2/2,
är v2>vt. Om gastätheten såväl framför
som bakom sfären antages vara densam*
ma (?! = e2) blir pd2>pdl. Enligt Ber*
noullis lag måste px>p2. Tryckdifferen*
sen pj—p2 är då den kraft i strömnings*
riktningen, som erfordras för att övervin*
na strömningsmotståndet.
I praktiken gäller, att motståndet W
är beroende av kroppens frontyta F, dvs.
kroppens projektion på ett mot ström*
ningsriktningen vinkelrätt plan (F—F i
fig. 2/2), strömningens dynamiska tryck
och kroppens form. Kroppsformens mot*
stånd bestämmes genom jämförande mo*
dellförsök och uttryckes med en dimen*
sionslös motståndskoefficient Cw.
W = Cw’F’^f- = Cw-F-Pd (4)
Newtons likformighetslag: Koefficienten
har samma värde för exempelvis alla sins*
emellan likformiga och relativt ström*
ningen likbelägna kroppar. (Jfr tab. 2:2.)
W
C -=konst. (4a)
w F-Pd
Viskositeten har definierats i föregående
kapitel å s. 284. Temperaturberoendet är
för gaser det motsatta till för vätskor,
dvs. viskositetstalet ökar med temperatu*
ren, så länge gasen kan betraktas som
ideal. Viskositetstal för luft (normalatmo*
sfär), olika gaser och vattenånga tagas ur
FysikaliskUtekniska tabeller, tab. 6, 23
och 24. För luft av vanlig temperatur och
tryck är ^ = 0,14 10"6 m2/s.
Reynolds tal och likformighetslag. I fig.
2/2 har sfären diametern d. Man kallar
produkten v^d för kroppens »kännvärde»
och är vid oförändrat gastillstånd Cw =
292
INGENJÖRSHANDBOKEN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
