Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
VÄRME OCH FUKTIGHET
Tab. 2:1. Tillståndsförändringar vid ideala gaser.
Benämning Konst, storhet Tillstånds’ ekvation w —w 2 1 Q,-Q, E-Ei
Plv*=p,v,*
Revers n V 1 x — i (a * _ \Pil 1 =
sibel adiabat Q = p,T, y- 1 1 p2V2 y— 1 i-K t — -1 = 0 w—wl
1 1 ■/.— T (p2V-p vl)
= V,T/-X
Isobar p V, V, 1\ T, P(V 1 = m -V2) = T,) ^PCK-K) ~~ [j P(K V2)
Isochor v Pl P-2 T, r, 0 F(p.-p,) Q-Qi
Isoterm T Pl V:lin ^ —iW—W,) 0
hällas konstanta, av särskilt intresse. I
tab. 2:1 antages, att det yttre arbetet beror
enbart på volymändringen, så att dW —
= —p dV samt förändringarna i gasmas*
sans kinetiska och potentiella energi är
försumbar (jfr termodynamiken s. 591).
I så fall gäller vid övergång från tillståns
det 1 till 2
E2-Ei = ß2- Öi + W2-W,
E2—El = mcv{J2—Ti)
Wi—W1=—fpdV
1
Då p är konstant gäller dessutom
Qs—Qi = mcp (To—Tj)
Vid adiabatisk kompression är det ars
bete som erfordras för kompressionen
Wak = W2-W-Pl {V-V2). För att skju*
ta in den komprimerade gasen med vos
lymen V2 i en tryckbehållare med trycket
p2 erfordras desutom arbetet Win =
= (p2—Pi)V2. Kompressorarbetet +
+ Win) erhålles sålunda om man till det
av gasen upptagna arbetet (W2—Wt ens
ligt tab. 2: 1) adderar termen p2V2—Pil7,.
P
Pl 1
y.—l
m-cp(T2— TO
, ■/.—1
Funktionen|^l framställes i fig. 2/4 a
och b.
Vid strömning tillkommer den kinetiska
energitermen
1 dm
dEk~~2~dF
596
INGENJÖRS HANDBOK EN I
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
