Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Termiska egenskaper hos lasta, flytande och gasformiga ämnen
där dm/dt är gasmassa per tidsenhet. Vid
stationär strömning genom rör med stryp*
ning utan värmeutbyte med omgivningen
(Q = konst.) gäller för övergång från tills
stånd 1 till tillstånd 2
uV-—uy
<7,(ls-li) =–2-
Gasblandning med n komponenter. Gasers
nas partialtryck plt p.2...pn, partialvolym
Vt, V2,... Vn, massa mlf m2,..., mn, mols
vikt Mu M2,..., Mn, gasmängd i viktdelar
gu g,,..., gn, i volymdelar rlt r2,..., r„;
gasblandningens totaltryck p, massa m,
täthet Q, molvikt M.
P=Pi+Pa... +pn=Spk
V=v1+v2...+vn=zvk
m = ml-rm2... + mn = 2m k
p-Vk = pk-V=^R-T
Mr
J? . 1
M
PJ.
P,
x—j
Fig. 2/4 a. (pJpJ * som funktion av
pJpt >1 med x som parameter.
M = _, 1 .. , = 2(rh • M )
Sk-Mk *k’Mk
2{gk-.Mk) g* 2-C^-At,)
För gaser och ångor är vari der Waals’
tillståndsekvation användbar till kondens
sationspunkten
o —
[p+Al (y—b) = R’ • T
Konstanten a tillkommer på grund av
attraktionskrafterna mellan molekylerna
och konstanten b på grund av molekylers
nas egenvolym (kovolym). För noggrann
beräkning måste man emellertid räkna med
Eå
Pl
x—1
Fig. 2/4 b. (pJpi) y- som funktion av
pJpx <i med y- som parameter.
ALLMÄNNA DELEN
597
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
