Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Värmeledning, värmeöverföring och värmeövergång
Fig. 3/11. Polardiagram utvisande lef’, cosy.
Diagrammet visar att vid stora vinklar är
emissionsintensiteten för blanka metalU
ytor större, men för icke metalliska ytor
mindre än för svarta ytor.
grupp med £<0,3 och icke metalliska
ämnen en annan med £>0,8. Aluminium*
läcker samt oxiderade och rostiga metaller
ge värden mellan dessa gränser.
Samma gruppindelning gäller med hän*
syn till avvikelser från Lamberts cosinus*
lag. Vid stora vinklar är sålunda
Icp>In • eos <p
för blanka metallytor,
I(p<In • eos <p
för icke metalliska material.
I fig. 3/11 återge de streckade kurvorna
Icp: eos <p för dessa båda fall. Den hel*
dragna halvcirkeln svarar mot Lamberts
cosinuslag.
Gasstrålning
Även för gasers emission och absorp*
tion av värmestrålar gäller Kirchhoffs lag.
Värmestrålningen från en gasmassa till ett
ytelement i dess begränsningsyta är så*
lunda lika med skillnaden mellan den in*
strålning, som skulle erhållas om volymen
vore evakuerad och den från de omgi*
vande väggarna emitterade strålning som
når ytelementet då volymen är fylld med
gas. Sin största tekniska betydelse har
gasstrålningen från förbränningsgaser. Det
är därvid främst kolsyra och vattenånga,
som äro verksamma. De ha absorptions*
band inom våglängdsområdena
C 03 H»0
2,4—3,o" 2,2—3,3 u
4,0—4,8 4,8—8,5
12,5—16,5 12—25
Som exempel kan nämnas att gasstrål*
ningen från de heta rökgaser, som passera
rören i en vattenrörpanna, orsakar en
märkbar ökning av värmeöverföringen.
Innehåller gasen fasta partiklar avge dessa
strålning, vilken dock icke är gasstrålning
i egentlig mening.
Konvektiv värmeövergång
Vid värmeövergång mellan en fast kropp
och en vätska, en ånga eller en gas kan
den överförda värmeeffekten uppdelas i
en term på grund av värmeledning och
konvektion (Pk) och en strålningsterm
(Ps). Beträffande strålningens inverkan
hänvisas till föregående avsnitt.
Den konvektiva termen kan skrivas
Pk = ak’(t-t2)-A
tt—12 är skillnaden i temperatur på ytan
av den fasta kroppen och temperaturen i
det rörliga mediet på något avstånd från
ytan. ak är den konvektiva v ärmeöver=
föringskoefficienten. Den konvektiva vär*
meöverföringens huvudproblem är att be*
stämma hur denna koefficient beror av
olika faktorer. De partiella diff.ekvatio*
nerna för strömning och värmeledning
kunna i regel icke integreras så att prak*
tiskt användbara resultat erhållas. Ur
deras allmänna struktur får man emeller*
tid ett antal likformighetsvillkor som gör
det möjligt att generalisera experimentella
undersökningsresultat, så att de kunna
AUM ANN A DELEN
619
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
