Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Ljudets reflexion och brytning
Ljudets absorption. För en sfärisk våg av*
tager ljudintensiteten beroende på att ljud*
energin utbreder sig över en större volym.
En direkt absorption äger dessutom rum
beroende på inre friktion i utbrednings*
mediet, varvid ljudenergin omvandlas till
värme. För en sfärisk våg gäller, om man
bortser från den rena absorptionen
i=4
r
där I betyder ljudintensiteten på avstån*
det r och It ljudintensiteten på avståndet
1. För en cylindrisk våg gäller
iJ’
r
Vid hänsynstagande till absorptionen
erhålles för en sfärisk våg, en cylinder*
våg och en plan våg:
7 =
h
resp. 1 =
V
r- r
och I — I0e’mx
m = absorptionskoefficienten eller försvag*
ningskoefficienten.
Differentialekvationen för en plan våg
i ett medium med inre friktion:
PS _ , 3»? 4 ? n
Jt- ~C~ <)x- + 3 Q PxJt
där ?; = inre friktionskoefficienten.
Härur erhålles för gaser:
• fjv
m — —i-*-
3c3e
Tages hänsyn till värmeledningen i ga*
sen erhålles:
• f»
c3Q
4 , y—1 k
där k = värmeledningskoefficienten.
Tages även hänsyn till värmeutstrål*
ningen erhålles:
2^r2 • /2 / 4 , y—\ k \ . x— 1 q
C3e 3
+-
2c
För vätskor erhålles:
8 n2yf2
3q • c3
m =
Uttryckes de i formlerna ingående stor*
heterna i CGS*enheter erhålles:
m
luft
= 1,16-10"4 l,i • 10-13/2
Det teoretiska värdet på ljudförsvag*
ningskoefficienten för lika våglängd är
för luft 44 gånger större än för vatten och
vid lika frekvens 1 000 gånger större för
luft än för vatten.
Vid en plan vågs utbredning i ett rör
med radien R erhålles
Ljudledning i luft. Absorptionen av ljud*
vågorna bero av frekvensen. När det gäl*
ler att överföra ljud på stora avstånd gäl*
ler för varje avstånd en särskild lämplig
ekonomisk överföringsfrekvens (se tab.
3:1). Signalsändare skola således icke ha
alltför stor frekvens. I luft kunna inga
större frekvenser än 3 000 000 per/sek. ut*
breda sig, beroende på den stora absorp*
tionen. I dimma absorberas ljudet mer än
i klar luft.
Tab. 3:1. Lämplig överföringsfrekvens.
där q = Newtons avsvalningskonstant
r km frekvens
1 2 000
2 1635
3 1446
4 1 320
5 1240
6 1 177
7 1 123
ALLMÄNNA DELEN
699
8 1080
9 1050
10 1020
20 840
30 765
40 716
50 658
60 653
70 630
80 610
90 593
100 580
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
