Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Ljudkällor och ljudfältet omkring en ljudkälla
Fig. 4/1. Resistans och reaktans som funk=
tion av frekvensen för olika trattyper med
samma halsarea och samma area på 100 cm
avstånd från tratthalsen.
v - m
S0 2k
Rà-0 när 4k2 = m2
27if-mc
Resistans och reaktansen vid tratthalsen
som funktion av frekvensen åskådliggöres
i fig. 4/1.
Vid ändliga tratten erhålles mera kom*
plicerade uttryck för p, U, RA och XA (se
fig. 4/2).
En tratt är en akustisk transformator.
Vid tratthalsen är trycket stort och volym*
strömmen liten, men vid trattmynningen är
trycket litet och volymströmmen stor.
Man skiljer på direktstrålande högtalare
och tratthögtalare. För att en högtalare
skall avgiva stor effekt erfordras att strål*
ningsmotståndet är stort. Vid de direkt*
strålande högtalarna ernås detta genom
att den utstrålande ytan göres stor. Vid
tratthögtalarna är det en liten membran,
som utför svängningarna och strålnings*
motståndet erhålles genom tratten. En god
högtalare bör distorsionsfritt återgiva fre*
kvenser mellan 80—8 000 per/sek. Vanli*
gen är den högre frekvensen lägre, 4 000
per/sek.
Strålningsmotstånd och
med-svängande mediummassa
Rörelseekvationen för en ljudkälla, som
drives av en yttre harmonisk kraft, kan
skrivas
mé+RUD£=F-eiMt
Mediet som omgiver en ljudkälla, ater*
verkar på ljudkällans svängningstillstånd.
För att taga hänsyn härtill skall R utbytas
mot R+S(Rs±iX) där SS(Rs±iX) är den
per ytenhet återverkande kraften.
Rs = strålningsmotståndet, X reaktansen,
>S ytan. Ekvationen har lösningen:
Feiwt
Z
Z={R + SRs) + i{m<o-
°+SX
(O —
m(o-
tg V-
R+S-Rc
Fig. 4/2. Resistans och reaktans som funk=
tion av frekvenser, a) för en konisk tratt
1 — 25 cm och b) för en exponentialtratt
med 1 = 25 cm.
Vid positiv reaktans erhålles en med*
svängande mediummassa —j^-och vid negativ
reaktans direktionskraftsökning co • SX.
Vid en pulserande sfär är den meka*
niska impedansen
(kr)2+ikr
Zm = 4nr2e ■ c
l + (kr)2
och den akustiska impedansen
Z,=
gc
4^rr2
(kr)2 + ikr
l + (Jcr)2
ALLMÄNNA DELEN
< 703
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
