Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
med en rörsändare, placeras en med kvarts*
plattan förskjutbar parallell spegel. När
spegeln förskjutes framför ljudsändaren
uppstår för spegellägen belägna på -y
från varandra resonans, vilket förorsakar
en maximal anodström i rörsändaren. Vid
känd frekvens kan utbredningshastigheten
bestämmas.
Kistiakowski och Richards. Journ. Amer.
Chem. Soc. 52, 4661. 1930; Pierce. Proc.
Amer. Acad. 60, 271, 1925.
Gittermetod. En piezokvartssändare pla*
ceras i ett konkavgitters krökningscentrum.
Gittret vrides sedan så att en böjningsbild
återkommer till ljudkällan, vilket genom
återverkan observeras på anodströmstyrke*
ändringarna. Betecknas halva vridnings*
vinkeln med å erhålles rU = 2<i sin <5, där
d = gitterkonstanten. (ef = 4 mm).
G. E. Thompson. Rev. Sci. Instr. 2, 332,
1931; E. Meyer och Theenhaus. Z.S. für
techn. Phys. 15, 630, 1934.
Korrektioner. Ljudets utbredningshastig*
het i luft och andra gaser beror av tem*
peraturen, trycket, luftfuktigheten, inre
friktionen, vid utbredning i rör av rör*
radien, intensiteten, frekvensen, inverkan
av elektriska fält och elektriskt laddade
strålar, vindriktning.
a) Temperaturinflytandet.
c/ = cöVl + af = c0 j/^3
a = luftens utvidgningskoefficient.
b) Utbredningshastigheten är oberoende
av trycket inom de områden, där gaser*
nas allmänna tillståndslag gäller. Vid höga
tryck ökas hastigheten (fig. 6/6).
c) Ett annat täthetsvärde och ett annat
«*värde erhålles, när vattenånga finnes
närvarande. (Hänsyn bör även tagas till
koloxiden i luften.)
Ljudmätiiin^;
Fig. 6/6. Ljudhastighetens tryckbevoende.
"VM’-*)]-
där p = totaltrycket, p’ vattenångans par*
tialtryck, £>0 den torra luftens normaltäthet,
o0’ vattenångans normaltäthet och x’ för
vattenånga. För den fuktiga luften gäller
_ (p—p’)x(x’—l) + p x’(x—1)
(P-P’)(*’-D + P’(*-1)
Som approximationsformel för tempera*
tur och luftfuktighet användes
c#=c0(l+0,oo«Q:1/2
d) Utbredning i rör; y är en funktion,
som beror av inre friktionen och ljud*
hastigheten.
Fig. 6/7. Ljudhastighetens beroende av
rördiameter och rörmaterial. G — glasrör,
M = mässingsrör.
ALLMANNA DELEN
717
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
