Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
AKUSTIK
Fig. 6/8. Ljudhastighetens beroende av av=
ståndet från en explosionshärd.
för normal luft = 0,007 42.
.=c 1
r
2r\nfj
(Fig. 6/7.)
e) I närheten av explosionsställena er*
håller ljudet betydligt större hastighet,
överljudhastighet (fig. 6/8).
f) Frekvensens inflytande se fig. 6/9.
g) Genom inverkan av röntgenstrålar
dissocieras luften. Enatomiga gaser erhål*
les och därmed annat a^värde och där*
igenom en annan ljudhastighet.
Mätning av partikelhastigheten med Ray*
leighs skiva (fig. 6/10). En cirkelformad
skiva upphänges vertikalt i en torsions*
tråd. I ett ljudfält strävar skivan att in*
7
Fig. 6/9. Ljudhastighetens frekvensbe=
roende.
Fig. 6/10. Rayleighs skiva.
ställa sig vinkelrätt mot ljudets utbred*
ningsriktning.
M
u2 = k
gr3 sin eos ti
M — D-ct = vridningsmomentet
D= direktionskraften hos torsions*
tråden
5 = vinkel mellan skivnormalen och
ljudets utbredningsriktning
a = vridningsvinkeln
k = konstant ^-j
4
r = skivans radie.
4 7l2
D = ~K
(K = skivans tröghetsmoment).
Mätning av ljudintensiteten genom
mätning av tryckamplituden
Wiens membranmanometer. På en för
höga frekvenser avstämd membran är en
spegel fastsatt. För att mäta amplituden
hos membranen med egenfrekvensen /0
låter man ljuset från en glödgad tråd
reflekteras mot spegeln och sedan obser*
718
INGF.NJÖRSH ANDBOKEN 1
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
