Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
AKUSTIK
Fig. 9/14. Ljudhastighetens frekvensbero=
ende i ett glasrör i frekvensområdet för
radiala grundsvängningar.
Fig. 9/15 a. Ljuddispersionen i C02.
i
Fig. 9/15 b. Molekylära ljudabsorptionens
beroende av frekvensen.
heten cr icke blott beroende av vätskans
egenskaper utan även av rörets radie och
elastiska egenskaper; c = hastigheten i obe*
gränsat medium. Kortewegs formel:
d — väggtjockleken; D — rördiametern och
E = rörmaterialets elasticitetsmodyl. For*
meln gäller under förutsättning att rör*
diametern är liten i förhållande till våg*
längden, vilket innebär att ljudfrekvensen
är mindre än resonansfrekvensen för rö*
rets radialsvängningar (fig. 9/14).
Vid ultraljudvågors utbredning i tunna
stavar och rör gäller icke formeln
<-Vl
utan hänsyn måste tagas till att inre frik*
tion förorsakar dämpning.
där <5 = Poissons konstant, j> = den kinema*
tiska friktionskoefficienten.
Ljudhastigheten i gaser inom ultraljudom*
rådet bestämmes enligt Laplace ekvationen
_ 4 fshl i i /m
c V * V^c/s
där Cis = den isoterma kompressibiliteten
och Carf = den adiabatiska kompressibili*
teten. För enatomiga gaser finns inget
frekvensberoende. För fleratomiga gaser
är hastigheten inom ultraljudområdet fre*
kvensberoende; det finns en ljuddisper*
sion. Avvikelserna från den klassiska teo*
rin vid ljudabsorptionen förklaras med
hänsynstagande till intramolekylära för*
lopp. Vid den adiabatiska ljudutbredningen
734
INGF.NJÖRSH ANDBOKEN 1
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
