Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Grundläggande mätningar, metoder och instrument
omkring en vertikal axel, vinkelrätt mot
papperets plan, erhålles vertikala inter?
ferenslinjer. Vägskillnaden
Id = 2 dn(cos ßt—eos ß2)
där d — plattornas tjocklek och ß, resp.
ß2 — brytningsvinklarna i de båda plat?
torna. Vrides plattan M2 omkring en hori?
sontell axel, som ligger i dess främre yta,
erhålles horisontella interferenslinjer. Vri«
des plattan omkring en vertikal axel, erhål?
las vertikala interferenslinjer. I båda fallen
observeras dessa i en kikare inställd för
parallella strålar. För att man skall erhålla
skarpt markerade interferenslinjer måste
de omnämnda vridningarna ha bestämda
värden (vridningen omkring den verti?
kala axeln t. ex. 5,4" eller 53,5" och
vridningen omkring den horisontella axeln
17’). Från början antages båda rören vara
fyllda med en och samma gas av samma
temperatur och tryck och med brytnings?
index nQ. Gasen pumpas ut ur det ena
röret eller temperaturen ändras. Interfe?
renssystemet vandrar åt ena eller andra
hållet. Antalet förbipasserade interferens»
linjer räknas = Z. Längden av rören C = 1.
Brytningsindex för substansen i röret med
det förändrade tillståndet = n.
/ (n—n0)=Z-A, där A = våglängden för
det använda monokromatiska ljuset. Rö*
ren kunna också vara fyllda t. ex. med
vätskor och undersökningen kan t. ex.
omfatta hur brytningsindex ändras med
koncentrationen. Denna metod kan blott
användas vid kontinuerliga förändringar.
Noggrannheten belöper sig på ett par en?
heter i 7:e decimalen. Vid diskontinuerliga
förändringar och dispersionsundersök?
ningen använder man monokromatiskt
ljus överlagrat med vitt ljus. Plattan M,
vrides omkring den horisontella axeln, så
att största möjliga skärpa på interferens?
linjerna erhålles. Man erhåller ett hori?
sontellt vitt band omgivet av två svarta
band och sedan ett antal färgade band.
i
Fig. 5/20. Jamins plattkompensator.
Det kontinuerliga spektrum är genomdra
get av mörka interferenslinjer, som kon;
vergera mot den kortvågiga delen av
spektrum. Anslutes en spektrograf till för
söksanordningen kan man genom att
räkna interferenslinjernas lägesändring för
en spektrallinje och fotografera spektrum
före och efter tryckändringen i ett rör
bestämma dispersionen. Vid diskontinuer?
liga förlopp kan man genom kompensator
bestämma den diskontinuerliga föränd?
ringen. Jamins plattkompensator (fig. 5/20)
består av två lika glasplattor, snett upp?
ställda i vardera strålgången. Den ena är
fast och den andra vridbar. Vridningen
avläses på en goniometer, som är graderad
i våglängder.
b) Rayleigh*Löwes interferometerprincip.
I fig. 5/21 åskådliggöres en teknisk inter?
ferometer av Zeiss fabrikat för gasbestäm?
ningar. Den övre delen visar interfero?
metern från sidan och den nedre delen
uppifrån. Kl = kollimatorrör med spalt Sp,
Bl = dubbelbländare med spalter, L = luft?
kammare, G = gaskammare, Pl = vridbar
A v
Fig. 5/21. Interferometer för gaser.
ALLMANNA DELEN
789
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
