Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Axialturbiner
Oberoende av överhettningen blir den
verkliga genomströmningsmängden enligt
Bendemann
G =203 F,
■ v/Pi
""V v:
kg/s
(3 c)
Fmin i m2. Area per munstycke fmjn =
= Fmin/z m2; z — antal munstycken. fmjn
vid gjutna rektangulära munstycken ej un*
der 7x7 mm ä; 0,5 cm2. fmin vid frästa rek*
tangulära munstycken ej under 4x4 mm»;
«i0,i5 cm2. Konicitetens centrivinkel?^
10°. Mindre vinkel giver för långt muns
stycke och dåligt 9>?värde. Vid för stor
vinkel risk att strålen släpper munstycks*
väggen. Enligt Sibley förefinnes emellertid
även vid 20° ingen risk för dylik strålav*
lösning.
Vid ångans expansion genom ett Laval*
munstycke erhålles hastigheten
Ca=91,5|/H m/s (4)
H = adiabatiska värmefallet.
På grund av förluster blir verkliga hastig*
Ct = <p • C0 m/s (4 a)
där (p = hastighetskonstanten.
Enligt av BBC utförda försök varierar
värdet på <p blott obetydligt med CQ.
y = 0,93—0,94 vid gjutna munstycken
’P — 0,95—0,96 vid bearbetade munstycken
?> = 0,96—0,97 vid finbearbetade släta mun*
stycken.
Utloppsarean F2 m2 erhålles ur ekv.
G„ • v2
F* = — r~ m2 (5)
v2 — ångans spec. volym i avloppet i m3/kg.
Strålavlänkning
Störning i expansionen kan i vissa fall
inträffa i den i munstyckets utlopp snett
avskurna triangeldelen. Vid efter tryck*
förhållandet avpassad avloppsarea i AB
fig. 1/3 sker ångans utströmning ur mun*
stycket normalt och under vinkeln a. Vid
för kort munstycke däremot dvs. för liten
avloppsarea i AB expanderar ångan till
det mot denna area svarande trycket, var*
efter en ytterligare expansion under en
samtidig riktningsändring <5 s.k. strålav*
länkning äger rum i munstyckets snett av*
skurna triangeldel ned till det utanför
rådande lägre trycket. Vinkeln <5 kan med
tillräcklig noggrannhet bestämmas på föl*
jande empiriska sätt:
„ a - b - c a • b’ • c’
G =-;—=-,-
s v v
a = munstyckets höjd vinkelrätt mot b, v
och v = ångans spec. volym i sektionen
AB resp. utanför munstycket.
b’ c v . r , & .
~r=—,–-; sin (a + ö) =Tsma
b c v K J b
■ r , C V .
sm (a + o) = —–-sm a
c v
(6)
Vid icke vidgande munstycken kan på
detta sätt en expansion till överhjulshastig*
het i munstyckets triangeldel erhållas, och
då denna enligt vad utförda försök visa
sker under relativt små förluster, 0,95,
utnyttjas även denna möjlighet i turbin*
konstruktionerna. Expansionen i triangel*
delen kan ej drivas längre än till ca 0,2 à
0,3 Pl-
Är avloppsarean i AB åter för stor,
dvs. munstycket för långt, expanderar
ångan i detta till det mot arean svarande
lägre trycket. Under en strålavlänkning
till sin riktning motsatt den ovannämnda
komprimeras ångan i triangeldelen till det
utanför rådande högre trycket. Ett avse*
värt lägre mynningstryck än det utanför
rådande kan förorsaka en strålavlösning
inne i munstycket. Under en förlustbring*
ande virvelbildning komprimeras då ångan
åter upp till sluttrycket. Därför hellre för
korta än för långa munstycken.
Beräkning av ledskenor se under »Mul*
tipelturbiner», s. 846.
Skovelhjulet
Med den verkliga inloppshastigheten
Cj m/s strömmar ångan under vinkeln a
MASKINTEKNIK’
839
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
