Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
» .–M-w- .
.. »- ».,-·..·0-....
-·-s-»-
dvs. de överföra endast vissa diskreta ni-
våer av tidfunktionen. vilken sålunda en-
dast blir approximativt representerad. Om
antalet möjliga nivåer är stort (-x-100) har
detta emellertid liten praktisk betydelse.
De olika pulsmoduleringssystemen visas
i fig. 1J12.
störningar
störningar och störningskällor
Den elektriska laddningstransporten i en
ledare försiggår med hjälp av de i ledar-
materialets atomgitter förefintliga fria led-
ningselektronerna. Men dessa utföra för-
utom den av potentialdifferensen orsakade
ordnade rörelsen, svarande mot ladd-
ningstransporten (strörnmen) en oordnad
s. k. temperaturrörelse. En kropps tempe-
ratur är ju den yttre verkan av rörelsen
hos kroppens elementarpartiklar; mot en
viss temperatur svarar en viss rörelseenergi
per frihetsgrad. Ledningselektronerna
i en linjärt utsträckt ledare ha även en
frihetsgrad för rörelsen och således en
viss rörelseenergi. Detta yttrar sig bland
annat i att man får en ojämn och tidbe-
roende laddningsfördelning i ledaren. Man
kan ur rent termodynamiska betraktelser
härleda att den av ledningselektronernas
oordnade temperaturrörelse orsakade spän-
ningen över ett motstånd R har ett effek-
tivvärde
U= V4kTRB V
där
k= Boltzmanns konstant= l,38 - 10"23
WsloK
T=motståndets absoluta temperatur (ol()
R= motståndets storlek (ohm)
B = frekvensbandbredden (pls)
Denna spänning kan betraktas som en
tomgångsspänning över motståndet. Kort-
slutes detsamma, erhålles en kortslutnings-
ström
U — 4kTB
1—R —x- R A
Il:2BT
Modulering och störningar
resp. vid anpassning kan man få en effekt
FDL-; =kTB W
Om man t. ex. väljer
T= 300o I( (ung. rumstemperatur)
R= 1 000 ohm
B=1 Mst
erhålles i resp. fall
U= 4,07 - 10·6 V
I= 4,o·7 · 10-9 A
P= 4,14 « 10-15 W
En spänning, ström eller effekt som är
av samma storleksordning eller mindre än
de ovannämnda kommer vid motsvarande
impedansnivå och bandbredd således att
drunkna i ledningselektronernas tempera-
turrörelse. Man kan också uttrycka saken
så, att för att ett elektriskt förlopp, vars
spektrum upptar ett frekvensband av bred-
den B, skall vara påvisbart, måste dess
effekt åtminstone vara lika med kTB W.
Materiens korpuskulära natur sätter allt-
så en undre gräns för storleken av de fy-
sikaliska storheter man arbetar med. Ä
andra sidan fordar det rationella utnytt-
jandet av de tekniska resurser som står
till buds, att man går så nära den undre
gränsen som möjligt. De störningar av
förloppen, som orsakas av materiens kor-
puskulära natur, bli därmed av allra
största tekniska betydelse. Ofta har man
emellertid inte endast att räkna med de
så att säga naturliga störningarna, utan
man får ta hänsyn till från andra källor
kommande störningar.
speciellt gäller detta vid radiomottag-
ning, alltså vid uppfångandet av energin
ur en elektromagnetisk våg medelst en an-
tenn. Denna påverkas ju inte endast av
vågen från den önskade sändaren, utan
även av från andra källor härrörande
elektromagnetiska fält. Källorna till dessa
störfält äro av huvudsakligen två slag,
nämligen dels elektriska apparater och
dels atmosfäriska urladdningar. De elekt-
17
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
