Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TELETEKNISK TEORI
som för OCR « 1
dUl
övergår till U3=,«OCRU1=:CR —dT
Om spektret för den icke sinusformiga
spänn-ingen u1 sträcker sig från c-)1 till Og
blir villkoret
OYCR (( 1
Detta villkor är i praktiken betydligt
svårare att uppfylla än motsvarande vid
den integrerande kretsen, delvis beroende
på att den övre gränsen på spektret för
aktuella tidförlopp, t.ex. språngartat va-
rierande spänningar, är ganska odefinie-
rad. då den spektrala amplitudfördelningen
asymptotiskt går mot noll med stigande
frekvens. l den deriverade spänn-ingen
ingå dessutom de spektrala komponenter-
na multiplicerade med sin frekvens. var-
med de högre frekvenserna få en större
relativ betydelse och risken för stora av-
vikelser från den verkliga derivatan är
uppenbar.
som exempel betraktas en språngspän-
ning. Integralen av densamma är noll
fram till tiden för språnget och stiger se-
dan linjärt med tiden. Om språnget inträf-
far vid t=0 och dess storlek är Ul, blir
spänningen över kondensatorn i den inte-
grerande kretsen
=0 för tLO
U– s
’ T -—-s « )
U1 CR for t=0
l det exakta fallet blir spänningen över
kondensatorn för t)0
k
UZ = U1(1—e—jkd)
som för tCRC med serieutveckling av
exponentialfunktionen kan skrivas
t
UITUII
Den integrerade spänningen svarar·allt-
så mot den första, relativt raka delen av
uppladdningskurvan.
42
« litet tidintervall
Om en språngspänning av storleken UI
vid tiden t=0 lägges på en deriverande
krets, kommer momentant en ström U1XR
att erhållas och således en spänning UI
över motståndet. Kondensatorn uppladdas
av strömmen, varför denna och därmed
spänn-ingen över motståndet minskar ned
till noll. Denna spänning får således det
exakta förloppet
=0 för t(0
u3 i
= Uler för t)0
Om nu tidkonstanten RC är liten, kom-
mer spänningen mycket snabbt att återgå
till noll, varför den huvudsakligen får for-
men av en mycket kortvarig impuls av
amplituden U1.
Derivatan av språngspänningen är noll
överallt utom just vid själva språnget, där
den i det ideala fallet är oändlig. Detta
fordrar emellertid ett frekvensspektrum
som sträcker sig ända ut i oändligheten·
Är detta icke fallet erhålles vanligen icke
ett distinkt språng, utan en mer eller
mindre kontinuerlig övergång mellan de
båda spänningsnivåerna och således en de-
rivata som är skild från noll under ett
och med ett ändligt
maximivärde .
Av fig. 2Xl4 framgår utseendet av språng-
spänningen och densamma efter en inte-
grerande resp. en deriverande krets.
spole med förluster
En spole med induktansen I« har ett
serieförlustmotstånd r och impedansen
ZL=r—H·(-)L
Fig. 2Xl»4. språng-
spånning och den-
samma efter en in-
tegrerande resp. en
deriverande krets.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
