Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
ken, dock ej där bägge byta samtidigt. spe-
gelimpedansen blir i ett passband
Z= ij,,·x«.: ij,x,».4
således reell, då tomgångs- och kortslut-
ningsreaktanserna där ha olika tecken, me-
dan den blir rent imaginär i spärrbanden.
Det förlustfria filtret har således i pass-
banden spegeldämpningen noll. en fre-
kvensberoende fasvridning och reell spe-
gelimpedans, medan i spärrbanden spegel-
dämpningen år större ån noll och fre-
kvensberoende, fasvridningen konstant och
spegelimpedansen imaginär.
Beroende på hur pass- och spärrbanden
äro belägna i förhållande till varandra,
skiljer man mellan fyra slag av filter:
Lågpassfiltret har ett passband från fre-
kvensen noll upp till en viss grånsfrekvens,
och därovanför ett spårrband.
Högpassfiltret har ett passband från gräns-
frekvensen och uppåt och därunder ett
spärrband.
Bandpassfiltret har ett passband mellan två
gränsfrekvenser och därutanför två spärr-
band, ett på vardera sidan av passbandet.
Bandspårrfiltret har ett spårrband mellan
två gränsfrekvenser och därutanför två
passband, ett på vardera sidan av spärr-
bandet.
L-länken som filterelement
Det har visat sig praktiskt lämpligt att .
utföra filter med stor spärrdämpning som
kedjor av kaskadkopplade T-, li- eller L-
länkar. Man kan då betrakta den enklaste
av dessa, L-lånken, som det element av
vilket filterkedjorna åro uppbyggda-
En L-länk enligt fig. 2X71 med serieim-
pedansen Z» och shuntimpedansen Z», har
spegelimpedansen från seriesidan (T-impe-
dansen)
Zs
Z» —.-. z,
Fig. 2X7l.
L-lå·nlc.
Teori för impedansnät
,»»- «.,.–«-..-.Z: .
ZT = Zszp(1-l- ?-
. p ,
och spegeljmpedanscn från shuntsidan
X?:Z""·
(ll-impedansen) Zn= - ’ Z»
l- HY-
samt den komplexa spegeldämpningen
fp
ltz
t h l · h x-?
c= al« g «««——-f;— = aksln —
x- Z Z»
ll l XXXlIL Z; Øzfl
e er c— n( –Z—,;—t- Zpt
Den reella delen av detta är spegeldämp-
ningen
a:1n lx-» Z« JLXXZ
! Zi- » Zpi
och den imaginära delen år fasvridningen,
vilken är lika med fasvinkeln för argu-
mentet
EIZO w-?
ZH Z:
Av fig. 2X72 framgår förloppet av spe-
geldåmpningen a som funktion av absoluta
Z
beloppet för impedansförhållandet -Z—8—vid
i-
olika vården på fasvinkeln sy för detta för-
hållande. Man har således
28 128
Zp ; Zi)
samma värde erhålles på a vid ombytt
tecken hos Ir.
Det framgår av fig. 2X72 att för T=180«
blir spegeldämpningen noll då
sly
(z" (1
o=z—s-
vilket svarar mot ett eller flera vissa fre-
kvensområden vid frekvensberoende im-
pedanser· Fallet (2:7=180o kan endast rea-
liseras då Z« och Z» åro rena reaktanser
med olika tecken. Om t. ex. vardera reak-
87
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
