Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Teori för impedansnät
b). Genom direkttransformation av fas-
länken kan man få andra förlopp av fas-
vridningskurvorna vilka framgå av fig.
2.-91. En indirekttransformation av faslän-
ken kommer att införa dämpning i det
reella frekvensområdet och är därför i
detta sammanhang av mindre intresse-
Dämpningskorrektionsnät
Om man har en fyrpol, vars dämpning
inom ett vitalt frekvensområde är beroende
av frekvensen, kan det ofta vara av beho-
vet påkallat att tillföra en komplementär
dämpning, så att den resulterande dämp-
ningen blir konstant. Detta sker genom
kaskadkoppling till fyrpolen av ett dämp-
ningskorrektionsnät. Om detta har spegel-
dämpningen a« och fyrpolen a,, skall såle-
des gälla
a,».(c-)) -l—a,(c-)) = konstant
som dämpningskorrektionsnät kan an-
vändas en fyrpol av typen överbryggat T,
enligt fig. 2X92. Om T-nätet, som bildas av
de tre resistanserna. har serieelementen
a
Z tgh—20— och shuntelementet
blir dess spegelimpedanser Z och spegel-
dämpning ao. Om för induktansen och ka-
pacitansen gäller
I« s)
c-Z«
blir spegelimpedansen vid bägge polparen
för den överbryggade T-länken reell och
frekvensoberoende samt lika med Z, och
den komplexa spegeldämpningen
a
c = 2 arcoth (coth —-29— ids-)
mo
Fig. 2X92. Korrek- ?
tionslänk.
sinh a0
eller
— th: MIT-i-
8—akc0 2 c0 2’
«(«(«i)s)isiissssi
a) ,
b= arccot 1 l——0— 1 C-) j
2 cs cuo ( 10
sinh2—
2
där mo = yrz
Dämpningen är lika med ao vid frekven-
sen noll, dvs. länken verkar då som om
den enbart bestode av resistansnätet, vil-
ket förklaras av att vid frekvensen noll
kapacitansen verkar som ett avbrott och
induktansen som en kortslutning. Med
ökande frekvens kommer kapacitansen och
induktansen att i allt högre grad förbi-
koppla resistansnätet, varför dämpningen
minskar, för att vid oändligfrekvens gäned
till noll. speciellt har spegeldämpningen
vid vinkelfrekvensen
l
värdet—2—a0. Fasvridningen är noll vid fre-
kvenserna noll och oändligheten samt har
ett minimivärde
b,,»-» = —arctg sinh
vid den ovannämnda vinkelfrekvensen Ol.
Genom frekvenstransformationer med
någon av direktfunktionerna d, em eller en
kan dämpningskurvan ges andra förlopp.
vilka framgå av fig. 2X93. Än flera fri-
hetsgrader beträffande dämpningskurvan
och mer komplicerade korrektionslänkar
kunna erhållas genom successiva direkt-
transformationer. En indirekttransforrna-
tion kommer att ge spegelimpedanser som
inte äro reella och frekvensberoende, vil-
ket medför komplicerade anpassningsför-
119
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
