Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TELETEKNISK TEORI
.transversellt magnetiska (TM-) vågorna
(E-vågor) ha ett rent transversellt magne-
tiskt fält, medan det elektriska är både
transversellt och longitudinellt.
Äv de transversella såväl elektriska som
magnetiska vågorna finnas olika typer,
karakteriserade av två ordningstal som
sammanhänga med fältkoniigurationen i
ledarens tvärsnitt. De olika vågtyperna
karakteriseras vidare av en viss gränsfre-
kvens. I allmänhet intresserar endast den
vågtyp som har den lägsta gränsfrekvem
sen, de övriga äro mer att betrakta som
icke önskade störningar.
Vågledarna kunna principiellt ha god-
tyckligt tvärsnitt, men praktiskt användes
endast rektangulära och cirkulära. I de
rektangulära vågledarna erhålles en be-
stämd polarisationsriktning, dvs. fältet kan
inte vrida sig längs vågledaren. De cirku-
lära vågledarna användas i huvudsak där
man önskar ett rotationssymmetriskt fält.
Fältbild och strömfördelning i den
rektangulära vågledaren
Den vågtyp i en rektangulär vågledare
som har den lägsta gränsfrekvensen, den
s. k. dominerande vågen, är transversellt
elektrisk och har fältstyrkorna
· IDC . —
E»=E0 sm —e»«« »
a
—-1—«·3 . .
HI= — -,.1 x-l—(—) E0 sin Pf- eIOHI
go 2a a
— ·-L—
—l C» 2a
i ett rätvinkligt koordinatsystem x, y, z
(fig. 3X10). a och b äro vågledarens tvär-
snittsdimensioner och Ä våglängden vid fri
utbredning-, således
Irx . «
H- E» cos —— eM «-
« a
Ct)
där vo är ljushastigheten.
Det elektriska fältet ligger helt i y-
riktningen, är oberoende av y och varierar
sinuskormigt i x-led, så att det är noll
152
- s
Fig. JXlO. Rektangulär vågledare.
intill väggarna med längden b. Det magne-
tiska fältet ligger i x- och z-riktningarna,
så att lältlinjerna bilda slutna kurvor, pa-
rallella med ara-planet Även det magne-
tiska fältet är oberoende av y, och den re-
sulterande magnetiska fältstyrkan är till
sin riktning huvudsakligen beroende av x.
Fältkonfigurationen framgår av fig. Zill,
där heldragna linjer representera elektriska
och streckade magnetiska fältlinjer. Mot
det elektriska fältet svara laddningar och
mot det magnetiska strömmar i rör-
väggarna. strömmarna bli i väggarna
x=0 och x=a
E
l =—,·-L . Leitnka
» glo 28
och i väggen y=0
E J. « .
en - cos x eIOHI
50 28 a
lväggen y= b erhålles samma uttryck med
motsatta tecken. strömfördelningen fram-
I-—.l·
i-
-—-—F -d.
-k,.-
.–-» nd
Fig. JXIL Fältbild för den dominerande
pågen (TE10) i den rektangulära vägle-
daren.
q.
(-
« ö
o
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
