Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektromagnetiska vågor
M
ledes mot TCO-svängningen i den paral-
lellepipediska resonatorn.
Elektromagnetiska vågors utbredning
Den sfäriska vågen
En från en strålningskälla (antenn) ut-
gående elektromagnetisk våg breder ut sig
i alla riktningar med ljushastigheten
Vo=3«108 me
Vågfronten eller en godtycklig annan ek-
vifasyta, dvs. en yta som går genom punk-
ter där vågen har samma fas, är således
en sfär med strålningskällan i medelpunk-
ten, under förutsättning att utbrednings-
medjet är homogent, dvs. att dess egenska-
per inte förändras eller något hinder kom-
mer i vågens väg. Detta kan i formler ut-
tryckas med en vågutbredningsfaktor
LiU-VPN
i uttrycken för fältstyrkorna. Därvid är r
avståndet från strålningskällan till fält-
punkten och s faskonstanten
-3-.-,.
— Z-
där Ä är våglängden.
På stort avstånd från strålningskällan, i
den s. k. fjärrzonen, avta fältstyrkorna om-
vänt proportionellt mot avståndet, dvs. i
s 1 · tv i
uttrycken ingar en faktor T. Vidare ar i
fjärrzonen vågen transversellt elektro-
magnetisk, dvs. på stort avstånd från
strålningskällan äro de radiella (mot eller
från strålningskällan riktade) fältstyrkor-
na noll. I ett sfäriskt koordinatsystem
r, ty-, SJ (fig. 3X16) erhålles alltså
1 .
EEAMH O) 7e«s«–s»
E9:«42f2(«p, o) Lysimka
H ::4;2.f (zp O)Lej(Uf-Br)
Ø glo 2 , k·
Fig. JX16. Fältstyr:
kor i pol-ärt koordi-
natsystem.
Ai 1 . -.
Ho=—l«1(7"- G) —e««««9«)
go I«
X-(
där To är vågimpedansen To= x s
och är lika med 377 ohm då utbrednings-
mediet är luft eller vakuum. fl (7). G) och
fz ((P, CI) äro av strålningskällan beroende
funktioner som karakterisera strålningens
fördelning i olika riktningar.
Om konstanterna fil och Äz svara mot
effektivvärden, är den medtransporterade
effekten per ytenhet i radiens riktning
F=EØH9———E9HØ=
— ÄerxZM 9)ti422f22(7)- G)
— CorZ
Effekten per ytenhet avtar alltså omvänt
proportionellt mot kvadraten på avståndet
till strålningskällan, vilket är naturligt
med hänsyn till att en viss effekt vid t. ex.
en fördubbling av avståndet fördelas på en
fyra gånger större yta.
IIII ett sfäriskt koordinatsystem ligga de
radiella fältstyrkorna (E,H,) i radiens
riktning, samt de övriga i ett tangentplan
till sfären med medelpunkt i origo och med
ytan gående genom fältpunkten. ECP och
HØ ligga dessutom tangentiellt till en pa-
rallellcirkel. dvs. en cirkel, parallell med
xy-planet och med medelpunkten på z-
axeln (fig. ZX16). E9 och Hz tangera en
meridiancirkel, dvs. en cirkel med medel-
punkt i origo och en diameter längs
z-axeln. r-, Ø- och G-riktningarna äro all-
tid vinkelräta mot varandra.
163
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
