Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
.
Katodstråleoscillografen
till dess galler fordras endast mycket små
spänningar härför· Vidare belastar gallret
ej den yttre kretsen.
skyddsmotståndet R3 skyddar tyratro-
nen mot alltför hög urladdningsström som
eljest skulle minska rörets livslängd högst
avsevärt. Väljes Rz för stort blir återgångs-
svepet för långsamt. R2 minsta värde be-
stämmes av
R2 : L.
l7sillx
(19)
där U är maximal avlänkningsspänning
(dubbla vippspänningsamplituden) och
l,«M är högsta tillåtna momentana ström-
värdet genom tyratronen.
Motståndet R1 i gallerkretsen avser att
minska gallerströmmen under joniserings-
perioden. Det får ej väljas för högohmigt,
då generatorn blir störningskänslig.
Tidaxelgeneratorer med högvakuumrör
De gasfyllda rörens dejoniseringstid är
av sådan storleksordning. att den vid ökad
frekvens ej kan anses försumbar. Detta
förhållande begränsar användningen av
tidaxelgeneratorer med gasfyllda rör till
vippfrekvenser om högst 105 st. Genera-
torer för högre frekvenser utföras med
högvakuumrör.
Tyratronens plötsliga tändning ersättes
i högvakuumgeneratorerna med en språng-
vis positiv ändring av rörets gallerförspän-
ning så att detta förändrar sitt tillstånd
från strypt till ledande.
Puckle’s tidaxelgenerator
Ett principschema över Puckle-genera-
torn, vilken är avsedd för vippfrekvenser
upp till 106 st, visas i fig. Z-««15.
j syr-ANTIP-
Fig. HUF. Puclcle’s tidaxelgenerator.
Rör V1 är en konstantströms-laddnings-
pentod, genom vilken kondensatorn C lad-
das. Genom trioden VL, som parallellt med
pentoden styr förloppet, urladdas konden-
satorn.
Då kondensatorn C uppladdas är V2
strypt på grund av det stora anodspän-
ningsfallet över R21 vilket gör gallret myc-
ket negativt i förhållande till den högt
upphissade katoden. Härvid är R1 ström-
löst och V3 får full skärmgallerspänning,
vilken i sin tur gör att V3 drar full anod-
ström. När kondensatorn C nått ett visst
laddningstillstånd, har V2 katod pressats
ned så långt i potential, att detta rör bör-
jar dra anodström. Härigenom sjunker dess
anodpotential och därmed även V3 skärm-
gallerspänning. På grund härav minskar
anodströmmen genom V·-;, och dess anod-
spänning såväl som V2 gallerförspänning
stiger. Detta ökar ytterligare anodström-
men genom V3. sålunda blir V2 genom
ett kumulativt förlopp, från att ha varit
helt strypt, hastigt fullt ledande, så att kon-
densatorn C snabbt urladdas genom detta
rör. När C urladdats så minskar strömmen
genom R1 och den negativa spänningen på
V3 skärmgaller minskar och dess anod-
ström ökar. V2 blir därför kvickt strypt
igen och uppladdningsförloppet börjar på
nytt.
Kondensatorns C urladdningshastighet
begränsas av att triodens galler blir posi-
tivt så att dess gallerström belastar V3
anodkrets. Därjgenom blir dennas änd-
ringshastighet begränsad· l praktiken blir
dock begränsningen ej alltför allvarlig
på grund av att V2 katod blir positivi
ungefär samma takt som gallret. Puckle’s
generator kan därför användas för frekven-
ser upp till 106 st.
Avlänkningsamplituden varieras genom
att variera R2. vilket direkt bestämmer
ögonblicket för urladdningen. Ändras i
stället R1 så ändras återgångshastigheten.
Okas sålunda Rl så minskas denna has-
tighet. Men ökning av Rl ökar också änd-
203
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
