Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
och anodspänningarna balansera varandra
enligt rörkarakteristiken. Härvid har anod-
spänningen fallit ca 35 V, styrgallerspän-
ningen med samma värde och katoden ca
34 V. Kapacitansen C. som är ansluten
till HLEsp vanligen 300 V, skall nu lad-
das från —5 V till —I-300 V. Den erhållna
tidskonstanten är på grund av Miller-
effekten R» C(1JrF), där F är förstärk-
ningen i ))steget». Eftersom gallerspän-
ningen stiger, faller anodspänningen, och
när anodspänningen fallit så långt, att för-
stärkningen försvunnit, försvinner även
Miller-effekten Man brukar säga, att »ano-
den bottnar)). Med ett brant rör fordras
endast några få volts ändring av galler-
spänningen, och den använda delen av ex-
ponentialkurvan kan med mycket god
approximation anses vara en rät linje. När
Miller-effekten försvunnit, återvänder
kopplingen snabbt till viloläget, genom att
tidkonstanten nu är R»C. Callerspännin-
gen kommer härvid att stiga snabbare, var-
vid även skärmgallerspänningen och där-
med även katodens spänning stiga. Här-
vid stryps anodströmmen. De från de olika
elektroderna erhållna spänningarna visas
i fig. 1X20 b.
Om den låsta anodspänningen sänkes
till t. ex. 100 V, erhålles samma förlopp
med den skillnaden. att anodspänningen
nu endast kan falla med ett lägre be-
lopp innan anoden bottnar. Eftersom
fallet är linjärt, blir längden av den nu
erhållna pulsen från katoden eller skärm-
gallret proportionellt kortare. Man kan
på detta sätt erhålla pulser med variabel
längd, där längden direkt bestämmes med
en linjär potentiometer.
Lutningarna hos anod- och gallerspän-
ningarna erhållas av följande:
spänningen över Rg följer ekv.:
t
V«:—E-2—W
E kan utan vidare sättas=E«. Deriveras
uttrycket, fås
Il:35B’l’
Pulsgenerering
Fig. ll20. Fan-
tastrom a. kopp-
ling, b. kurvfor-
mer.
Vo«
f
Von
,- 357 » fäs-ödas
k- — — — - — Edla-sp-
i
. »-J——.——,.x
l)
dV «
« 1 - TFT -
Ed , e g ( tf)
di =R»c("14?isj« «
Eftersom endast en liten del av början
hos exponentialkurvan användes, kan lut-
ningen hos kurvan sättas lika med lut-
ningen vid t=0, dvs.
dl-»l Eb
T :RJ?(H——F)
t=0
Lutningen hos anodspänningskurvan blir:
kil-» — F Ez, E
di bo — R» C(HF)N RFC
enär F är mycket större än l.
545
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
