Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKN. ELEKTRICITETSLÄRA
stjärn-polygon-transformationen (fig. 3X13)
Till varje stjärna av resistanser finnes en
polygon med samma hörnpunkter, som är
så beskaffad, att« alla spänningar och
strömmar utanför hörnpunkterna förbli
oförändrade, då stjärnan ersättes med po-
lygonen. Polygonens resistanser erhållas
ur stjärnans enligt formlerna
Ikisng
Jet— Ro
där
1 l l l
-—=———k—s4- JF-
R0 Rio R20 Ryzo
R»0=resistansen från hörnpunkt k till
nollpunkten i stjärnan
R«=resistansen från hörnpunkt k till
hörnpunkt l i polygonen.
Den omvända transformationen från
en polygon till en stjärna är endast moj-
lig för n=3 st. resistanser-,
stjärn-triangel-transformationen (fig. 3X14).
För resistanserna gäller
R R
R .,— M « osv.
1.. Ro
l — l l- myl»
Ro — R» H« RU, JF Ez»
och omvänt
R R
R =——–—’2—31 osv.
lo RiengafRsi
För konduktanserna gäller
— GidGZo
GIF GjHGWJsGso CM
och omvänt
(P«,=————GEGGM sv.
l l l l
Ex. Beräkna batteriströmmen l i den i
fig. ZXIFa angivna Wheatstone-bryggan.
Triangeln BCD i fig. ZXlF a omvandlas
till en stjärna (fig. 3X15b). Fig. ZXlFb
794
2001
A 0 ( A mm c- 409 «
4011
60017 l I
lov c lov u
209 2012
Fig· HUF. Tillämpning ai- stjärn-triangel:
transformationen
kan omedelbart reduceras till fig. lesc
och denna till fig. 3J15d, ur vilken er-
hålles
10 — l » »
I—I·5—0-M:2—0—-2—1- ÄN47,6 mA.
Maxwells metoder för beräkning
av ledningsnät
Kirchhoffs lagar ha den nackdelen, att
de ge ekvationer av två olika slag. sär-
skilt vid mycket stora nät och vid all-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
