Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Den Bohrska atomteorien; Av doc. O. Klein
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
där E (Jw, Ia) betyder det i (43) givna uttrycket. Den
tilläggsenergi, som magnetfältet åstadkommer är sålunda
oberoende av Il0 och Ia och är proportionell mot /;-. Denna enkla
beskaffenhet av tilläggsenergien beror därpå, att frekvensen
£ är oberoende av systemets rörelsetillstånd. Man ser utan
vidare av (62) och (65), att relationen (56) är uppfylld. Man
erhåller:
öE=dIC0 + ööIa + ’CÖIc......(66)
Villkoren för de stationära tillstånden äro nu:
Ico = nh,Ia = lch,l£ = jh.......(67)
där j liksom n och le betyder ett helt tal, vilket dock i
motsats mot dessa även kan vara negativt. Av (64) se vi, att
detta nya kvantvillkor bestämmer banplanets orientering i
förhållande till magnetfältet. Kosinus för vinkeln mellan
vinkelmomentet och fältet måste vara lika med det rationella
talet j/h. Härav följer att j:s numeriska värde högst får
vara lika med k, vilket inträffar^när banplanet står
vinkelrätt mot fältet.
För energien i de stationära tillstånden erhålla vi:
E^-E^ + jglL.......(68)
där En> k betyder uttrycket i formel (46). Tilläggsenergien
är alltså positiv eller negativ allteftersom vinkeln mellan
magnetfältet och vinkelmomentet är spetsig eller trubbig.
Detta förstår man omedelbart, ty i förra fallet ökas"
elektronens hastighet genom precessionen, i senare fallet minskas
den.
Vi betrakta nu de harmoniska komponenterna i rörelsen.
Man ser lätt att elektronens projektion på magnetfältets
riktning ej innehåller precessionsfrekvensen £, utan kan upplösas
i harmoniska komponenter med frekvenser av formen rco±a.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
