Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Den Bohrska atomteorien; Av doc. O. Klein
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Rörelsen av elektronens projektion på ett mot fältet
vinkelrätt plan kunna vi upplösa i en serie cirkulära harmoniska
komponenter, av vilka några svara mot rotation åt samma
håll som elektronens omlopp kring kärnan, andra åt motsatt
håll. Om magnetfältet vore borta skulle de förra
komponenterna tydligen ha frekvenser av typen rw + ö, de senare
frekvenser av typen rco — a. Om nu vinkeln mellan fältet
är spetsig ökar precessionen helt enkelt dessa frekvenser
med £, i motsatt fall minskas de med £. Vid försöken har
man nu alltid med ett stort antal atomer att göra. I
ljusemissionen deltaga därför i medeltal lika många atomer, där
de harmoniska komponenterna i fråga ha frekvenser av
formen rcx) ± a + £ som sådana, där dessa frekvenser kunna
skrivas r co ± 6 — £.
Karaktären av det ljus, som våra atomer skulle utsända
enligt den klassiska strålningsteorien, bestämmes nu på
följande sätt. I det ljus, som utstrålas i fältets riktning,
ersättes tydligen var och en av de spektralHnjer, som uppträda
utan magnetfält, av två på var sin sida om och lika långt
från den ursprungliga linjen belägna åt var sitt håll
cirkulärt polariserade komponenter, vilkas frekvenser erhållas
genom att öka resp. minska den ursprungliga linjens frekvens
med £". I det ljus åter, som utstrålas i en mot fältet
vinkelrät riktning, ersattes varje spektrallinje av tre komponenter,,
en på den ursprungliga linjens plats, de båda andra på
samma ställen som de nyssnämnda komponenterna. Alla tre
skulle vara lineärt polariserade, den första parallellt med, de
senare vinkelrätt mot fältet.
Man ser nu utan vidare, att kvantteorien leder till precis
samma resultat. Ty ur formel (68) erhålla vi med hjälp av
frekvensbetingelsen följande uttryck för frekvensen v av det
ljus, som utsändes vid en övergång, där kvanttalet j går från
j’ till j":
v = v* + (j’-j")£........(69)
där v* betyder den del av frekvensen, som beror av
kvanttalen n och ft, alltså frekvensen för en av de gamla spektral-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
