Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Skeppsvågor och skeppsmotstånd. Av fil. lic, civ. ing. E. Hogner
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
rörelsen praktiskt densamma som på djupt vatten.. Ökas emellertid fartygets hastighet mot den kritiska, växer vinkeln mellan gränsplanen och symmetriplanet mot 90°. Vid den kritiska hastigheten rör sig sålunda fartyget framåt på toppen av en våg med oändlig våglängd, en s. k. solitärvåg. Då den kritiska hastigheten överskridits, avtar nämnda vinkel åter, för att för oändlig fartygshastighet uppnå värdet noll. Vid den kritiska
Fig. 9.
hastigheten förändras vågsystemets struktur, i det att de transversella vågorna försvinna, då de ej längre kunna följa fartyget. Därefter består vågsystemet enbart av divergerande vågor.
Amplituderna i vågsystemet på djupt vatten framställas i figur 9 genom profiler utefter en transversell och en divergerande vågkam mellan symmetriplanet (tg ϋ = 0) och gränsplanet itg fi = — . De divergerande vågornas amplituder bli \ \ 8 /
oändligt stora i symmetriplanet. Denna oändlighet är dock
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
