Kosmos / Band 10. 1932 / 36 Table of Contents / Innehåll | << Previous | Next >>
	Project Runeberg | Catalog | Recent Changes | Donate | Comments? |

Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Energiutbytet mellan gasmolekyler och fasta kroppar av amanuens E. Fredlund

<< prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >>

Below is the raw OCR text from the above scanned image. Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan. Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!

This page has been proofread at least once. (diff) (history)
Denna sida har korrekturlästs minst en gång. (skillnad) (historik)

 ENERGIUTBYTET MELLAN GASMOLEKYLER

OCH FASTA KROPPAR.

Av Ernst Fredlund.

Är trycket i en gasmassa stort, så överväger det antal kollisioner
gasmolekylerna utföra med varandra vida över det antal, som de
utföra med kärlets väggar. Är trycket däremot mycket lågt, blir

Fig. 1. Temperaturfallet mellan två parallella väggar: linjen AB vid högt tryck, kurvan AA1 B1B vid lågt tryck.

förhållandet omkastat och det är därför
tydligt, att i detta fall förloppet vid
kärlväggen kommer att spela en annan och
mer dominerande roll.

Så är till exempel fallet vid inre
friktion och värmeledning inom förtunnade
gaser. Här uppträder som bekant vid
väggen en diskontinuitet, i det förra fallet
i form av en glidning i det senare i form
av ett temperatursprång. Tänka vi t. ex.
på värmeledningen mellan två parallella
väggar med temperaturerna T₁ resp. T₂
(se fig. 1), så representerar linjen AB
temperaturfallet från 1 till 2 vid högt
lufttryck, kurvan AA₁ B₁B förloppet vid
lågt tryck. Sträckan AA₁ är temperatursprånget ΔT vid ytan
1. Med temperatursprångskoefficienten y förstås sträckan CA
och temperatursprånget ΔT blir alltså givet av

(1) ΔT = γ * δT / δx.

<< prev. page << föreg. sida <<     >> nästa sida >> next page >>