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46 NATURE DE l/ÉLECTRICITÉ.
sion exercée sur p.’ ds’ par toute la masse d’éther envi-
ronnante ä 1’exception de pds est égale a -f- , et
diminue donc effectivement en raison inverse du carré de
la distance. Mais ce ne peut plus étre le cas apres que
les molécules se sont déplacées et que la masse d’étber
autour de fj.’ds’ a subi de la sorte une autre répartition
qu’a l’état normal; car la répulsion exercée sur fF ds’
par 1’éther environnant n’est naturellement pas indépen-
dante de la répartition de 1’éther. Fdoit donc nécessaire-
ment dépendre de r, et nous écrirons dés lors F (r) au
lieu de F.
Nous avons donc obtenu la formule suivante pour l’ex-
pression de la grarideur du courant d’induction :
-|—(a eos 0 -f| kh cos* fl) cos 0’ ds ds’ . . . . (47),
ou, si i’on néglige le dernier terme :
-(- a—^-~ c°s 6 c°s 6’ ds ds’............................................(18 ).
Nous admettons maintenant que le courant inducteur est
fermé, et que la forme en est telle, qu’il peut étre divisé
par un plan en deux moitiés symétriques. Chaque élé-
ment a de l’un des cötés du plan a dös lors un élément
a’ symétriquement correspondant de 1’autre cöté. Nous
admettons en outre que le Circuit induit est fermé et sy-
métrique autour du méme plan. A chaque élément b du
premier cöté du plan repond ainsi un élément symétrique
b’ de l’autre cöté. Il suit de lä, que la distance entre a
et b1 doit étre aussi grande qu’entre a’ et b, que le co-
sinus de 1’angle entre 1’élément a et la ligne de jonction
ab’, doit étre aussi grand que le cosinus entre a’ et a’b,
mais que ces cosinus doivent avoir des signes opposés,
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