Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 8. Aug. 1932 - E. T. Glas: Metod för beräkning av strålningsmotstånd samt dess tillämpning vid undersökning av enkla multipelantenners effektivitet
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
124
TEKNISK TIDSKRIFT
6 AUG. 1932
2 3*Z ^Z
Ez = c2 - ––––––
Om nu Z = 77". e> <»* + «). I = A . ejmt, så följer
222 4-
= ’ +
då vi erhålla i medeltal per sekund
1 P 1 P
"2" *«med. =- 9"Ä
ty om spänningen per längdelement av en ledare
är E(z) - e’(a)*+a;och strömtätheten är / (z) . e’w*, är
effekten i volymselementet
l l -
^rned. = gT ’ # ’ / ’ COS ö = -Ä C E - 7
räknat i medeltal per sek. (far konjungerat komplex
till 7).
Låta vi hädanefter 7 betyda strömstyrkan i stället
för strömtätheten, få vi tydligen följande uttryck på
den i medeltal utstrålade effekten från en av
antennsystemets ledare:
. I -dz
där integralen skall utsträckas över ledarens hela
iängd. Problemet är alltså reducerat till beräkning
av Z, om strömmen antages känd.
Nu erhåller man emellertid vid en sådan beräkning
Z själv i form av integraler, varför man råkar i
betydande räknesvårigheter, när det gäller att komma
åt Ps med Dessa svårigheter kunna kringgås genom
att man redan nu partiellt integrerar det funna
uttrycket. Därvid antages, att strömmen är
sinusfor-migt fördelad längs ledaren, så att t. e.
/ = /(*). sin (2 n ’ y +/?) = / (t) - sin (- - z + ft
\ A / \ C ,
då 32 7
Vi få
r^ 7
o L -
-_./.
= ’/ !? 7 _ (>aZ _7 dz =
/ 32* ! 30 ’ 32* Z ~
i - i -
i 37 r a2 7
- /Z-^ + U-r~,<
. l
- //3Z - 37 r
. I.dz = /––-7–––-2
/ \32 32
o
»V zU = /’(?*./_?!.;
J / \32 32
Härmed ha vi erhållit den slutliga formeln
...(1)
l ;
varav PSmed kan erhållas, om man känner Z. För
denna storhet hade vi emellertid i det föregående
diff. ek v.
varav lösningen i integralform
j co
. dz
(2)
där {7} r är det "retarderade" värdet av ström-
c
men i den ledare, varifrån det betraktade Z-värdet
härrör. När Z insattes i uttrycket på P*med. måste
man summera över alla strömförande ledare i
systemet. Emellertid
måste man här också
taga hänsyn till
jordytans inflytande. Vid
fullständigt
speglande jordyta kan man
då som vanligt
införa systemets
elektriska bild, dvs. ledar- Fig L
nas spegelbilder,
förande strömmar, som äro direkta fortsättningar av
ledarnas strömmar. Vid beräkning av Z-integralerna
kommer man i det föreliggande fallet med parallella
ledare till integraltrigonometriska funktioner,
var-över emellertid tabeller finnas tillgängliga.
En förutsättning för att metoden skall vara
användbar är givetvis att samtliga strömmar äro kända,
såsom vid en fullständigt symmetrisk anordning, t. e.
endast två ledare eller ett antal ledare, fördelade
utmed en cirkelperiferi. I dessa fall måste ju alla
strömmar med nödvändighet vara lika stora, om
matningen sker symmetriskt.
Metoden är tydligen strängt eller approximativt
tillämplig i åtskilliga praktiskt viktiga fall, såsom vid
ett antennsystem för korta vågor, i vilket fall
beräkningen för 1/2 vågs-fördelning av strömmen utmed
de enskilda ledarna vidareförts av Pistolkors och
Bechmann (riktsystem).
Här skall som tillämpning upptagas ett system,
bestående av tvenne lika långa, parallella
vertikalantenner, som föra strömmar av sinsemellan samma
fördelning, amplitud och fas samt vilka befinna sig
över en fullständigt ledande jordyta.
Strömfördelningen skall från början förutsättas motsvara någon
av de karakteristiska typerna a eller b i fig. 1. Vi
Fig. 2.
studera alltså en kombination av två 1/4 vågs- eller
1/2 vågs-antenner. Dessa antennpars väsentligaste
strålningsegenskaper skola undersökas. Framförallt
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
