Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
20 FEBR. 1932
MEKANIK
19
lagerblock, som roterar ett varv med axeln, som
tankes excentriskt förställd i lagret. Den
transla-toriska rörelsen giver upphov till krafter F1, som
hava samma storlek som vid det nyss skildrade lagret
med fasta block, dvs. hava samma storlek i punkter
av glidbanan, som äro lika långt belägna från stället
där oljefilmen har sitt minimum, som jag vill kalla
perihelium i analogi med teorien för centralrörelse.
Dessutom utför varje block under ett varv i
tvärriktningen en pulsatorisk rörelse i förhållande till
ytterringen på så sätt, att blocket närmar sig
ytterringen under det halvvarv, som det närmar sig
perihelium, men avlägsnar sig från ytterringen under
det halvvarv, som det också avlägsnar sig från
perihelium. Denna senare rörelse giver upphov till
tillsatskrafter F2, riktade som i fig. 4. Resultaterna
till P1 och P2 reducerade till axelcentrum bliva R±
och R2 och totala lagerbelastningen Q kommer att
göra en vinkel \p med planet genom perihelium och
axelcentrum. Då lastriktningen är given, ser man,
att axelcentrum kommer att vara förskjutet en viss
vinkel i axelns rotationsriktning, jfr fig. 5. Vid
medelvärdesbildning över ett varv innebär detta att
för en och samma excentricitet ^ hos axeln en extra
bärförmåga måste tillskrivas lagret med roterande
block.
Den matematiska teorien gestaltar sig på följande
sätt:
Ett Reynolds lagerblock, som förutom
trans-lationshastigheten U har en transversalrörelse med
hastighet W räknad positiv, då blocket avlägsnar
sig från glidytan, giver upphov till identiskt samma
formler som (1) blott att U utbytes mot
TJ 2 a W 2aHW
~~~ " ~~ eH? ’
LflSTRWTNING
PERIHELIUM
Fig. 5. Jämviktsläget under gång vid Nomy-lagret.
Nu är vid Nomy-lagret analogt med ekv. (2)
hv*= å [l - #cos#v
Ut
<pv betyder vinkeln mellan perihelium och
momentana läget (vid tiden t) för det r*te blocket, då det
o:te blocket tankes passera perihelium vid tiden
t =r. 0. Vidare antages
TJ7 dhv* XåU .
w = -är = - -*"*»
så att uttrycken för de momentana värdena Q (t)
och M (t) av belastning och motståndsmoment bliva
2 X a H
sin $
_
((f
> (4)
2 X a H sin
er (T
Jämviktsekvationen vinkelrätt mot momentana
lastriktningen giver
n
0 =
l
1(1
2%aH
er
(l -
sin(y; -f <&,,). ... (5)
Fig. 4. Kraftverkan vid Nomy-lagret.
Om nu, som i praktiken vanligen är fallet, Q är given
till sin riktning och storlek oberoende av tiden, så
följer av (4) och (5) att ^ och ^ bliva periodiska
funktioner av tiden med en period lika med den
tid, som erfordras för att lagret skall genomlöpa en
blockdelning. En numerisk kalkyl visar emellertid,
att den ellipsliknande kurva (definierad med % d och
yj som polära koordinater) axelcentrum genomlöper
under en period, är av utomordentligt små
dimensioner och praktiskt kan identifieras med en punkt.
Periodiciteten inverkar sålunda ej störande på
lagrets lugna gång och giver vid normala block-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
