Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
18
TEKNISK TIDSKRIFT
20 FEBR. 1932
Fig. 2. Kraftverkan och jämviktsläge vid lager ined
stillastående block.
Varieras lagerbelastningen P medan
lagerdimensioner, hastighet och viskositet Y\ hållas konstanta,
så tippar blocket om punkten T medan Ä1?
oljefilm-tjockleken på tunnaste stället, modifieras så, att
blocket synes vrida sig omkring punkten O.
Motståndet F mot rörelsen sammansätter sig av den rena
friktionskraften och medeltrycket på höjden h.2 - hr
Friktionskoefficienten är ^, resultantens, P, läge är
x * och motsvarande höjd 7<t*. Emedan x*/a är
funktion enbart av e, kunna funktionerna Pet Fe, H
och ue också uppfattas som funktioner av x*/a och
framgå som sådana ur figur 1. De första två äro
dimensionslösa mått på belastningsförmåga och
motstånd. Jag anmärker, att samma formler erhållas,
om blocket står stilla, och i stället underlaget rör
sig med hastigheten - U. Man kan efter vissa i
litteraturen angivna metoder korrigera för det
faktum, att lagerblockets bredd b ej är stor jämförd
med längden. Betraktas nu ett lager med
stillastående block och roterande axel enligt fig. 2, så
inses att krafterna Pr och Fv, verkande på det ?:te
blocket räknat från botten, få vidstående uttryck,
och där är Pv proportionell mot l//?,,*2 och Fr mot
för de olika blocken.
Ua2bPeH2
h*2
Radiella glappet, dvs. radieskillnaden mellan blocken
och axeln, antages vara d- Enligt cosinusteoremet
gäller då
’r - å + hv*)2 + X2 d2 + 2 X å (r - å + /?,,*) cos <pr,
varur om hv* och å små:
hv* = å(l-X<x>&(p,,)............... (2)
Belastningsförmågan Q och motståndsmomentet M,
ävensom friktionskoefficienten ^, som kan
definieras på olika sätt, erhållas lätt genom summering
över de n blocken.
CO S (f)r
(l-X cos
(i - x
6 YI U a2 b P, H2
ö2
2 YI V a b r Fe H
å
M
rQ’
Man har den assymptotiska framställningen
y cos</;v ^ n X
L* (l –– X COS W,,}2 (l - Z2)’V2
-
X COS (pr
(3)
som emellertid redan för n > 6 giver tillräckligt
stor noggrannhet. Funktionerna I och J framgå ur
fig. 3.
Av symmetrien följer, att jämviktsläget för
axelcentrum under gång blir på vertikalen genom
lagercentrum, vid tomgång i själva centrum och vid stor
belastning allt mer excentriskt på avståndet ^ ö
från själva lagercentrum.
Man vore frestad att förmoda, att den sålunda
skisserade teorien skulle gälla även för Nomy-lagret,
där ju istället blocken rotera med axeln, ty vi
på-niinna oss, att för ett block vid translationsrörelse
gjorde det ingen skillnad i kraftverkan, om blocket
eller glidbanan rörde sig. Så är emellertid icke fallet.
For att förstå skillnaden i verkan betrakta vi ett
O.i
Fig. 3.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
