Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Häfte 6. Juni 1935 - Bärfrekvenstelefoni i kablar, av Mauritz Vos
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
90
TEKNISK TIDSKRIFT
6 juli 1935
KORREKTIONS" INTAGS"
MEUANRORS-NÄT TRANSFORMATOR KOPPLINGAR
_✓ \
UTTAGS"
TRANSFORMATOR
vilken Z =
= >/!
är karakteristiken för ledningen
R = 3,16 V’7
V’ Ql , V 02
Q/km.
L= 0,20’log- mH/km.
c =
18 , r»
’log
r i
/uF/km.
200 300
400 500 600 700
FRE.KVENS I kHz
800 900
Fig. 22. Melianförstärkare med negativ äterkoppling.
varande försök; ett mellan (let yttre och det inre
röret och ett mellan det inre röret och tråden i
centrum. Ledarna voro isolerade från varandra
genom små isolantite isolatorer.
Fig. 20 visar en annan konstruktion av en böjlig
koncentrisk ledare. Yttre ledaren består här av ett
blyrör. som direkt omsluter den inre ledaren och dess
isolation. Då bly är en sämre ledare än koppar så
måste för samma transmissionsegenskaper den yttre
diametern väljas något större i detta fall. Blyets
skärmningsförmåga är också mindre och för att
få samma skyddsverkan måste blyröret göras
tjockare. Som isolatorer användas här ebonitskivor,
som placeras med vissa mellanrum på inre tråden.
Vid höga frekvenser beräknas dämpningen för en
koncentrisk ledare med tillhjälp av den kända
formeln
R GZ
P 2Z 2
II
och R, L, C och G ledningens primära konstanter
nämligen motstånd, induktans, kapacitet och
läckning, allt per längdenhet.
Första termen motsvarar förlusterna i ledarna och
andra termen dielektriska förluster.
Motståndet, induktansen och kapaciteten kunna
vid de här ifrågakommande höga frekvenserna
beräknas med tillhjälp av följande formler:
Fig. 23. Förstärkningskurva för förstärkaren eniigt fig. 22.
Temperaturkoefficienten för motståndsökningen
hos koncentriska ledare är vid höga frekvenser och
kopparledare ca 2 • 10—3 per grad.
För en given dimension av den yttre ledaren finns
ett visst förhållande mellan inre diametern på det
yttre röret och yttre diametern på inre ledaren, som
ger ett minimum i dämpning. Vid högre frekvenser
är optimala värdet oberoende av frekvensen. Är
ledningsförmågan densamma för bägge ledarna så
är gynnsammaste förhållandet = 3,6. För bly som
yttre ledare och koppar som inre ledare är
förhållandet ca 5,3.
Karakteristiken för en koncentrisk ledare
beräknas till:
60 , r2 _
Z = ’log -} Q
\Je ri
där e är effektiva dielektricitetskonstanten och r2
och rt resp. inre radien på yttre röret och yttre radien
på inre ledaren.
För koncentriska ledare med optimala
förhållandet 3,6 och luftisolation är karakteristiken ca 77 ohm.
Fortplantningshastigheten vid luftisolation mellan
ledarna närmar sig ljushastigheten eller 300 000
km/sek.
Fig. 22 visar ett principiellt schema för en
mellanförstärkare med negativ återkoppling, avsedd för ett
frekvensband 50 till 1 000 kHz.
I dessa formler betyda: r2 och rx resp. inre radien hos
yttre röret och yttre radien hos den inre ledaren i
cm, † frekvensen i Hz, ol och p2 resp. specifika
motståndet hos den inre och yttre ledaren i ohm-cm
och s effektiva dielektricitetskonstanten hos mediet
mellan ledarna.
Fig. 21 visar kurvor över specifika dämpningen
hos den i fig. 18 visade böjliga konstruktionen med
7,5 mm yttre diameter. Av bilden framgår att
läck-ningsförlusterna i isolationen endast utgöra en ringa
del av totala förlusterna.
FREKVENS I kHz
Fig. 24. Driftdämpningskarakteristik hos ett kvartskristallbandfilter.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
