Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Elektroteknik
dess ersättningsschema utan vidare erhålles ur den
mekaniska anordningen. Men detta ekvivalenta schema
framställer samtidigt för de i radiokonstruktioner
vanligen använda elektrodynamiska och elektromagnetiska
apparaterna det enda möjliga systemet. Ty vid dessa
system bestå mellan ström och spänning på den ena
samt kraft och hastighet på den andra sidan av det
elektroakustiska kopplingsorganet alltid samband av formen:
I = - P V — av,
a
där a alltid är en reell konstant. Vill man därför
följdriktigt hopfoga det ekvivalenta elektriska schemat
för den akustiska delen med hela apparatens elektriska
system, så måste man i enlighet med system II ersätta
kraft med ström och hastighet med spänning. Det
numeriskt riktiga sammanhanget mellan varandra
motsvarande storheter erhålles enligt tabell II till:
I* = — P C* = –- ■ m
oc «8
U* = oc v I
B* = <x2-w
L* = a2 N W
Elektrostatiska apparater, t. e.
kondensatormikrofo-nen, medföra däremot ekvivalenta schema enligt
system I. Vid dessa lyda ekvationerna allmänt
U= ßP
’-h
och man erhåller de dem motsvarande
transformations-ekvationerna:
rr
ßV B = ß2 W.
L = ß2m
Den elektrodynamiska konhögtalaren, numeriskt
exempel.
De mekaniska och elektriska data för konhögtalaren
äro sammanställda i nedanstående tabell 3:
Tabell 8.
Massa hos spole och
membran .................m = 4,5 g1
Membrandiameter ......D := 14 cm
Membraninspänningens cm
fjäderkonstant........N<= 3,24 • 10—
Vs
Fältstyrka i luftspalten. . B— 10 000 Gauss = 10—4—-a
cm2
Trådlängd hos talspolens
lindning ............. I e= 370 cm
Ohmskt motstånd hos
talspolen ...............Bs =2,2 £}
Induktans hos talspolen Ls ’= 0,3 • 10—3 H
Vid beräkning av det ekvivalenta schemat försummas
systemets egendämpning. Vidare antages, att membranet
svänger i en oändligt utsträckt ljudvägg. Genom denna
förutsättning låter sig det ljudutstrålande membranets
impedans räknemässigt enkelt beräkna.
Omräkningsfaktorn oc för det föreliggande
elektrodynamiska systemet kan uträknas ur ekvationen för den
kraft P, vilken utövas på en av strömmen I genomfluten
ledare av längden l, befintlig i ett homogent magnetfält
med induktionen B,
P,= Bl 7t=al
till « = Bl = 10—’ • 270 = 2,7-10—
Vs
Med hjälp av detta tal oc kunna nu de enstaka mekaniska
elementen omvandlas i deras motsvarande elektriska
element. Men därvid måste en viss omsorg iakttagas
beträffande dimensionerna. Insätter man t. e. i
ekvationen för omräkning av fjäderkonstanten:
„ „, . Vs , ,T. cm
L = «s A, oc i-och N i —
cm g
a ’
så måste man, såvida man vill erhålla induktansen i
Henry (H), multiplicera ekvationens högra sida med talet
10,2 • 103. Man erhåller detta som bekant enligt den
regeln, att man utskriver de dimensioner, i vilka man vill
insätta ekvationens enskilda storheter, så som dessa
Fig. 7. Ekvivalent
schema för
högtalarens mekaniska sida.
Fig. 8. Den elektrodynamiska
högtalarens fullständiga ekvivalenta
schema.
storheter stå på ekvationens högra sida. Sedan fogar
man därtill dimensionerna hos de till vänster stående
storheterna, dock så som de till höger skulle synas, när
man bringar dessa storheter till ekvationens högra sida.
Alla dimensionsbeteckningar måste då upphäva varandra
och blott det sökta talvärdet blir kvar. Alltså:
Storhet
L
N
Skall insättas med dimensionen
H = ßs
Vs
cm
cm cm2 „„ „„„ cm2
TT = ssr,–––-= 3 0,2 • 103 7-
"* 981 erg ’ VsA
9*
i Här betyder g massans, gx kraftens gramenhet.
Dimensionerna utskrivna var för sig giva:
• ~ ■ 10,2 ■ 103 • Y = 10,2 ■ 10».
cm’ VsA ’ fls ’
Därmed erhålles såsom ekvivalent induktans
L* = 10,2 • 103 . 7,3 .10—4 . 3,24 ■ 10—4 = 2,41 • 10—3 H.
Den akustiska belastningen på membranet
sammansättes av två delar, av den utstrålade ljudenergien och
av en skenbar effekt, vilken tjänar till att accelerera
den medsvängande luftmassan. Till följd därav
sönderfaller belastningsimpedansen S i en reell och en imaginär
del. Vidare återfinnes strålningsmotståndet såsom,
motstånd och massan såsom, kapacitet. Man erhåller
därmed såsom ekvivalent schema för den mekaniska delen
en anordning enligt figur 7. Härvid är det för
förenkling av detta schema vid olika frekvensområden av
betydelse, att elementen C* och B* äro frekvensberoende.
Framför membranets ekvivalenta schema har man att
tänka sig talspolen kopplad, så att man därmed erhåller
hela det ekvivalenta elektriska schemat enligt figur 8.
Beräkning av högtalarens överföringsegenskaper med
användning av det ekvivalenta elektriska schemat.
Ur denna ersättningsbild kunna nu t. e. högtalarens
impedans och verkningsgrad beräknas i en första
approximation. Man måste nämligen alltid betänka, att man
för att komma till en enkel räknemässig uppfattning av
förhållandena är tvungen att göra antaganden om ideella
mekaniska och akustiska egenskaper hos
högtalaranord-ningen. Därför återger det ekvivalenta schemat icke
exakt det verkliga förhållandet vid högtalarens funktion,
men det räcker till en approximativ uppskattning av
konstruktionen, t. e. för vinnandet av utgångspunkter för
dimensioneringen av elektromekaniska apparater. Ur
konstruktörssynpunkt är sålunda denna beräkningsmetod
5 sept. 1942
135
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
