Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 7. 19 februari 1944 - Fuktig luft — några för tekniken viktiga egenskaper, av Matts Bäckström
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
19 februari 19 A A
187
Fig. 4.
Ångtrycket <pip" är i
jämvikt inom ett
stort
temperaturområde med
papperssorten i
fig. 3 om denna
innehåller x± kg
vatten per kg
torrsubstans.
berar vid ett visst 99-värde alltid samma mängd
vatten och det är denna mängd, som i första hand
bestämmer hårets längdändring.
Vattenavdiinstningen från en kropp
och värmetransporten därvid
Vattenångans tryck på den våta ytan med
temperaturen t k är given i punkt K (se fig. 5). Om
kroppen ej alls är hygroskopisk, ligger K på
kurvan, motsvarande trycket av vattenångan vid
plana ytor. Om återigen kroppen är hygroskopisk,
ligger K på kurvan <p", motsvarande den
ång-trycksnedsättning, som enligt ovan erhålles på
vattenångan i jämvikt med kapillären. Vi
behandla nu närmast saken, som om kroppens yta
ej vore hygroskopisk. Ha vi nu exempelvis luftens
tillstånd i L, så förefinnes en tryckdifferens Ap
mellan vattenångan omedelbart vid ytan och ute
i atmosfären. Denna differens gör att vattenångan
diffunderar från ytan ut i atmosfären, och denna
diffusion måste täckas av vatten, som förångas
från ytan. Medan vi "känna"
temperaturdifferensen At, märka vi ej tryckdifferensen Ap. Det är
nu detta Ap, som krånglar till förhållandena vid
fuktig luft, sätter i gång fuktighetsnedslag,
vattenångans diffusion genom väggar och torkar våra
tvättkläder. Den per tidsenhet avdunstade
mängden vatten är säkert proportionell mot Ap och
vtan F. Vi sätta sålunda
A kg/h = d • F • A p
där vi kunna kalla <5 "diffusionsövergångstalet".
Genom likformighetsbetraktelser3*4 mellan ett
temperaturfält och ett diffusionsfält kan
härledas, att om
md — molekylarvikten hos det diffunderade
ämnet, här 18.
Cpfm;= molekylarvärmet hos den fuktiga
atmosfären, här ca 6,8,
Pr
100 vr= volymprocent fuktighet i luften = J—,
Ptot
blir
^__1 _ <*kw
mfCpf 1 -Vr Ptot
där
1 — vr = under vanliga rumsförhållanden ^ 1,
ockw = värmeövergångstalet mellan ytan och
luften, förorsakad av atmosfärens
egen-konvektion och strömning.
Med för vatten och luft insatta värden erhålles
det viktiga uttrycket
<5 = 2,6 ockw
om vi mäta Ap i kg/cm2. Det värme, som
transporteras från ytan genom avdunstningen, är per
ytenhet v
Ar
F
och sätta vi detta At gånger ett tänkt
övergångstal oca, redovisande för avdunstningen, erhålles
lätt
ockw A t
änger lutningen på sammanbindningslinjen
KL och genom att parallellförflytta KL till 0°
resp. 40° på temperaturaxeln, kan en randskala
uppritas för detta värde.
Den våta kroppen börjar tydligen avkylas
genom värmetransporten, förorsakad av den
"kännbara" värmetransporten proportionell mot At och
på grund av vattenförångningen proportionell
mot Ap. Vi få snart tillståndet vid kroppens yta
vid Ki i fig. 6. Den vanliga värmetransporten,
förorsakad av At, upphör alldeles vid K2, men allt-
aa
Fig. 5. En vät kropp av temperaturen t k
avkyles i luft av tillståndet L dels på "vanligt" sätt
i proportion till At, dels på grund av
avdunstning förorsakad av Ap.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
