Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 24. 17 juni 1944 - Skruvväxelns belastningsförmåga, av W R Uggla
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
10 juni 1944
749
Skruvväxelns belastningsförmåga
överingenjör W H Uggla, LSTF, Stockholm
En skruvväxel består av två i ingrepp liggande
cylindriska kugghjul med korsade axlar och med
skruvformade evolventkuggar. Skruvväxeln är
således ett specialfall av den vanliga växeln med
parallella axlar, som jag förut har behandlat1.
Skruvväxelns mera allmänt kända geometriska
egenskaper kommer jag ej att beröra utan
hänvisar läsaren till den litteratur2, som behandlar
denna sida av ämnet.
Jag vill nu inskränka mig att endast behandla
skruvväxelns belastningsförmåga. Denna är som
bekant ganska låg i förhållande till vad den är
hos andra former av kuggväxlar. Detta beror ju
därpå, att kontakten mellan de båda kugghjulen
är, vad man brukar säga, "punktformig". Fullt
så illa är det visserligen ej, men den tryckellips,
som bildas i tryckpunkten, är dock i allmänhet
av mycket ringa storlek, varför tryckspänningen
fort nog antar höga värden. Det är av stor vikt
att kunna beräkna denna påkänning, vilken är
avgörande för växelns dimensionering.
En viktig egenskap hos den skruvformade
evol-ventkuggen framgår av fig. 1, som visar
grundcylindern r0 på vilken delvis avlindats ett
triangulärt blad. Punkten O beskriver då en
cirkelevol-vent i planet vinkelrätt mot cylinderns axel. OT,
som är tangent till cylindern och dess skruvlinje,
envelopperar skruvkuggens yta. Skruvens stig-
71
ningsvinkel är ß och cp0 — 9 — ß •= kuggens
lutning, bägge alltså hänförda till grundcylindern.
T
W
Fig. 1. Grundcylinder, visande
skruv-kuggytans alstring.
DK 621.833.35
Kuggens lutning vid delningen kalla vi cp. Av
lig. 1 framgår att skruvytan är avvecklingsbar.
Kontakten mellan de båda hjulen kommer just
att röra sig längs OT ocli ingreppslängden beror
på kugghöjd och ingreppsvinkel på känt sätt.
För att beräkna det Hertzska trycket i
kontaktpunkten, måste man känna till de i denna punkt
liggande huvudkrökningarna för de bägge
skruvytorna1. Den ena är med OT och således noll, den
andra, som är vinkelrät däremot, är1
Ql
1
fi
eos 9?io
/?i sin oci
(1)
Ri i= delningsradien hos drivande hjulet
oc i = ingreppsvinkel hos drivande hjulet
9?io ’= kuggens lutning hos drivande hjulet i
grundcirkeln.
På samma sätt är för det drivna hjulet
huvud-krökningen noll resp.
Q 2 =
eos q>20
i?2 sin oc2
(2)
Innan vi gå vidare vill jag nedskriva de allmänt
kända Hertzska formlerna1
A-B
eos T =
> 0
A-\-B
A — B = ]/ Q\ + 2£i ø2 eos 2 co + ~q\
— Q\ +£2
Tryckellipsens halvaxlar äro
1
b = v
där E1 resp. E:
V
v
4 Æi ^ E,
O * " ’ I
3 Qi -j- Q2
1 + 1
4 p Ei^Ei
3 Qi -f - £>2
de bägge hjulens
elasticitetsmodulen
Pn ’= normaltryckkraften i
kontaktpunkten.
Det är lämpligt1 att välja kontaktpunkten i
del-ningscirkeln O (fig. 1), då man här liar utvalt ett
medelläge hos ingreppspunkten. Man kan då sätta
Pi eos d Pieos ö
Pn =
eos (<pi-Ö) eos ocn eos {(pi -f- Ö) COS OCn
(3)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
