Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 15. 9 april 1949 - Karakteristikor för ljudvågor i ett cirkulärt rör, av Uno Ingård
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
9 cipril 1949
271
Fig. 6. Massan M i det ekvivalenta schemat i fig. 5.
Fig. 8. Partikel hastighet för den dämpade (0,l)-vägen i
omgivningen av kolven i förhållande till den plana vågens
(r0 = 0,5 R).
sen Rr, som utgör summan av deras
"vågimpe-danser" Z„ = AQ0cFJßn, varvid <Sn = ßn då />
>fo,n, och massan M representerar
reaktansbi-draget från de dämpade vågkomponenterna och
är lika med xrl<o. Fysikaliskt motsvarar M den
del av luften, som "pumpas" fram och tillbaka ut
mot sidorna från kolven i fas med dess hastighet.
Denna massa skall således adderas till kolvens
egen, om den totala rörelseimpedansen skall
bestämmas. Vid de flesta ljudstrålare finnes
utrymme för en sådan "luftpumpning". Ett
undantag erhålles om kolven helt täcker rörets
sektionsarea.
Som framgår av fig. 6 kommer massan att gå
mot oändligheten vid varje gränsfrekvens, vid
vilken motsvarande vågs partikelhastighet blir
rent radiell. Massans beroende av kolvens storlek
framgår bäst av fig. 7, som visar att för
frekvenser under första gränsfrekvensen, dvs. R\X< 0,61,
erhållas maxima i området omkring r„/R s=» 0,4.
För högre frekvenser, då flera vågor än den
plana överföres, erhålles flera maximivärden.
För att i någon mån ge en bild av ljudfältet
omkring kolven i ett rör, då frekvensen är så låg att
endast den plana vågen kan transmitteras, återges
i fig. 8 linjer med konstant partikelhastighet för
(0,1)-vågen, som i det utvalda exemplet är den
dominerande av de dämpade vågtyperna.
Siffrorna ånge förhållandet mellan (0,1)-vågens
hastig-hetsamplitud och den plana vågens. Man ser hur
räckvidden av den dämpade vågens bidrag ökar
då frekvensen ökar, och att dess maximum
därvid förskjuter sig ut från centrum, och som man
kan visa mot r^ = 0,48 R.
Rör avslutat med en hård vägg
I detta fall bygges ljudfältet upp av de ovan
angivna vågtyperna, men nu förekommer vågor i
båda riktningarna, dvs. lösningen kan skrivas
00
-i(knx + o>
0.1 02 oj 0.* 05 06 07 oj 0.9 1.0
Fig. 7. Massan M som funktion av kolvens storlek.
h(bnr) (5)
n = 0
Konstanterna A„ och B„ bestämmes av randvill-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
